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Um endlich aus der gethanen Arbeit die erzeugte Wärme 

 labzuleiten, braucht man nur den Satz anzuwenden, dafs jede 

 | von irgend einer Kraft gethane Arbeit, sofern sie nicht durch 

 eine entgegengesetzte Arbeit einer anderen Kraft wieder aufge- 

 hoben wird, eine entsprechende Vermehrung der lebendigen 

 Kraft zur Folge haben mufs, welche letztere im vorliegenden 

 Falle, wo keine äufserlich wahrnehmbaren Bewegungen mate- 

 rieller Massen entstehen können, in der Form von Wärme er- 

 scheinen mufs. Nennt man daher das Wärmeäquivalent für die 

 Einheit der Arbeit A, und bezeichnet die während der Zeit- 

 einheit in dem Leiterstücke erzeugte Wärme mit //, so ist: 



H= A.TV, 



und somit nach (3.) und (3a.): 





ndw (4.) 



r1£*». (4«0 



dN 



Diese Gleichungen nehmen in den in der Praxis vorkom- 

 menden Fällen gewöhnlich sehr einfache Gestalten an. Ist z. B. 

 das betrachtete Leiterstück eine Strecke eines Drathes, und be- 

 zeichnet man die am Anfangs- und Endpunkte dieser Strecke 

 stattfindenden Werthe der Potential function mit V und P r t9 so 

 gehen die Gleichungen (3.) und (4.) über in: 



w = (v,- r ) J (5.) 



H=A(r t -r )j (6.) 



worin J die während der Zeiteinheit durch einen Querschnitt 

 des Drathes strömende Electricitätsmenge ist, welche man ge- 

 wöhnlich die Intensität des Stromes nennt. Nun ist aber, wenn 

 l den Leitungswiderstand der Drathstrecke bedeutet, nach dem 

 Ohm'schen Gesetze: 



und dadurch gehen die beiden vorigen Gleichungen über in: 

 TT = l.J 2 (7.) 



H=A.l.J 2 . (8.) 



