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der Potentialfunction vom zweiten abgezogen wird, mit E und 

 .E", und den ganzen Leilungswiderstand der Kette mit Z,, so 

 gilt für die Intensität J des entstehenden Stromes die Gleichung: 



Hieraus kann man die in beiden Übergangsschichten und in den 

 homogenen Leitern gethanen Arbeitsgröfsen ableiten, und er- 

 hält für dieselben folgende Ausdrücke: 



in der Übergangsschicht bei c . . . 



in den homogenen Leitern a und 



E+E' 



E ' L 



*" L 



(E+E'y 2 



(13.) 



L 



und eben diese Ausdrücke stellen auch, wenn sie noch alle mit 

 dem Wärmeäquivalente für die Einheit der Arbeit A multipli- 

 cirt werden, die in den entsprechenden Räumen erzeugten 

 Wärmemengen dar. 



Man sieht leicht, dafs die Summe dieser drei Ausdrücke 

 Null ist, was darauf beruht, dafs der Strom, welcher durch die 

 in den Übergangsschichten stattfindende Wirkung der Wärme 

 hervorgerufen wird, der Voraussetzung nach zu keiner anderen 

 Wirkung Gelegenheit hat, als zur Wärmeerzeugung. In die- 

 sem Falle mufs natürlich die von ihm erzeugte Wärmemenge 

 gerade gleich derjenigen sein, welche in dem Processe, dem 

 er seine Entstehung verdankt, verbraucht wurde. Man kann 

 die Thermokette in diesem Falle mit irgend einer vollkomme- 

 nen durch Wärme getriebenen Maschine vergleichen, deren 

 ganze Arbeit nur zur Überwindung von Reibung verwandt 

 wird, und bei welcher ebenfalls eine genaue Compensation der 

 durch die Reibung erzeugten und der in der Maschine ver- 

 brauchten Wärme stattfinden mufs. 



Der letzte Theil der Abhandlung bezieht sich auf die An- 

 wendung des Carnot'schen Gesetzes auf die thermoelec- 

 trischen Erscheinungen. Nach diesem Gesetze mufs der vorher 

 erwähnte, zur Hervorbringung des Stromes nothwendige Ver- 

 brauch von Wärme mit einem gleichzeitig stattfindenden Über- 



