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gange von Wärme von einem warmen zu einem kal- 

 ten Körper verbunden sein, und ein solcher Iäfst sich auch 

 aus bekannten Thatsachen leicht nachweisen. Betrachtet man 

 dazu eine aus Wismuth und Antimon bestehende Thermokette, 

 so geht der Strom an der warmen Berührungsstelle vom Wis- 

 muth zum Antimon, und an der kalten vom Antimon zum 

 Wismuth, und zugleich weifs man, dafs bei der ersteren Rich- 

 tung durch den Strom Wärme vernichtet und bei der letzte- 

 ren Wärme erzeugt wird. Denkt man sich also die beiden Be- 

 rührungsstellen mit zwei Körpern von constanten Temperatu- 

 ren in Verbindung, welche auch die Berührungsstellen auf con- 

 stanten Temperaturen erhalten sollen, so mufs dazu der warme 

 Körper Wärme abgeben und der kalte Wärme aufnehmen, und 

 das kann man als einen Übergang von Wärme von jenem zu 

 diesem betrachten. 



Ferner mufs nach dem Carnot'schen Gesetze die von der 

 electrischen Kraft in den Übergangsschichten gethane negative 

 Arbeit zu der Quantität der übergegangenen Wärme in einer 

 bestimmten Relation stehen. Sind nämlich die beiden Tempe- 

 raturen bei c und c' nur um unendlich wenig von einander 

 verschieden, so dafs man sie mit t und t ■+■ dt bezeichnen kann, 

 so gilt folgende Gleichung: 



die Arbeit dt 



die übergegangene Wärme C ' 

 worin C eine ein- für allemal bestimmte Temperaturfunction, 

 die sogenannte Carnot'sche Function ist. In einer Abhandlung, 

 welche der Verf. i. J. 1850 der Academie vorzulegen die Ehre 

 hatte, hat er eine Annahme gemacht, welche gegenwärtig durch 

 die neueren Versuche von Regnault bestätigt ist, und nach 

 welcher die Function C folgende einfache Gestalt annimmt: 



(15.) C = A (a + t) , 



worin t die vom Gefrierpuncte ab nach Cent. Graden ge- 

 zählte Temperatur, und a nahe = 273° ist, während A das 

 Wärmeäquivalent für die Einheit der Arbeit bedeutet. Da- 

 durch geht die Gleichung (14.) über in: 



die Arbeit dt 



die übergegangene Wärme A (a ■+• t) 



