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Setzt man in diese beiden Gleichungen für die Arbeit 

 und die übergegangene Wärme ihre Werthe, welche sich aus 

 den obigen Angaben leicht entnehmen lassen, ein, so kommt: 



dE __ Adt 



E C~ 



dt 



(16.) 



(16a.) 

 und hieraus folgt durch Integration : 



E=e.eJ c ( 17j) 



= £.(a-W), (17a.) 



worin s eine von der Natur der beiden sich berührenden Stoffe 

 abhängige Constante und e das gewöhnliche Zeichen für die 

 Basis der natürlichen Logarithmen ist. 



Durch diese Gleichungen erhält man für die bei den ver- 

 schiedenen Gombinationen von je zwei Stoffen vorkommenden 

 electrisdhen Differenzen in Bezug auf ihre Veränderlichkeit 

 mit der Temperatur ein gemeinschaftliches Gesetz, und nach 

 der letzteren der beiden Gleichungen ist dieses Gesetz sogar 



j ein möglichst einfaches, und läfst sich dahin aussprechen, dafs 

 jede electrische Differenz sich mit der von — 273° C. 



[ an gezählten Temperatur proportional ändert. 



Vergleicht man die einzelnen Schlüsse, welche sich aus 

 diesem Gesetze für die thermoelectrischen Erscheinungen ablei- 

 ten lassen, und welche in der Abhandlung specieller angeführt 

 werden, mit der Erfahrung, so findet man im Allgemeinen 

 eine unverkennbare Übereinstimmung. Indessen ist diese Über- 

 einstimmung doch nicht numerisch genau, und in manchen Fäl- 

 len, besonders bei Anwendung hoher Temperaturen, stöfst man 

 sogar auf bedeutende Abweichungen. Am auffälligsten ist die 

 Abweichung bei einer aus Eisen und Kupfer bestehenden Kette, 

 welche bekanntlich bei allmälig fortschreitender Erwärmung der 

 einen Berührungsstelle, statt beständiger Zunahme des Stromes, 



( 4 ) Diesen Ausdruck hat auch schon W. Thomson (Phil. Mag. S. 4, V. 3, 

 p. 529) zwar nicht für E selbst, aber für eine mit E proportionale Gröfse 

 abgeleitet. 



