164 F. Kemer-Marilaun, 



Poltemperatur von — 10 -8° als an die Voraussetzung der Eisfreiheit 

 des Pols geknüpft zu bezeichnen, wobei er sie als zu tief ablehnt, 

 weil die Luftwärme beim Fehlen aller Landeinflüsse nicht 7° unter 

 die Wasserwärme sinken könne. Er spricht sich aber nicht darüber 

 aus, ob jene Voraussetzung statthaft sei. 



Hann 1 sagt dagegen: »In Wirklichkeit würde ja auch auf 

 einer reinen Wasserhemisphäre der Pol doch mehr weniger eis- 

 bedeckt sein, würden also die Formeln ihre Gültigkeit verlieren.« 

 Und an früherer Stelle 2 heißt es: »Wenn man die Temperatur des 

 Poles auf einer Wasserhalbkugel zu — 9° bis —10° findet, so ist 

 dies natürlich eine Fiktion, denn selbst das Seewasser kann nicht 

 unter — 3° bis — 4° erkalten, ohne zu gefrieren und die Jahres- 

 temperatur der Luft über offenem Seewasser dürfte deshalb kaum 

 tiefer als — 5° bis — 6° angenommen werden können; bildet sich 

 aber Eis, dann haben wir eine Poltemperatur wie bei Land- 

 bedeckung.« Bei dieser Festlegung des unteren Grenzwertes für das 

 reale Seeklima am Pole kann die Temperatur von — 6° aber nur 

 als Punkt der Thermometerskala für sich und nicht als Jahresmittel 

 gedacht sein, denn als solches ist sie ja an den Mitbestand einer 

 um mehrere Grade tieferen Wintertemperatur geknüpft und dann 

 selbst schon eine Fiktion. Das reale Seeklima erreicht somit seine 

 Polargrenze dort, wo die Temperatur des kältestes Monates unter 

 — 6° hinabgeht. 



Die Berechnungen des reinen Seeklimas betrafen zumeist nur 

 die mittlere Jahrestemperatur. Die von Zenker erzielten solaren 

 Monatstemperaturen des Seeklimas schienen ihrem Autor selbst 

 nicht sehr vertrauenswert zu sein, da er ihre Berechnungsgrund- 

 lagen selbst als anfechtbar bezeichnete. Eine aus alter und eine 

 aus neuester Zeit stammende Bestimmung der ozeanischen Ampli- 

 tuden am Pole weichen sehr voneinander ab. Der von Sartorius 

 v. Walters hausen gefundene Wert von 10* 9° ist entschieden zu 

 hoch, der jüngst von Spitaler mitgeteilte von 3° erheischt zumindest 

 eine Verdoppelung, da er der Strahlungsdifferenz entspricht und 

 diese am Pole zwischen den beiden Solstitien nur so groß ist wie 

 zwischen dem Sommersolstitium und den Nachtgleichen. 



Die Wärmeschwankung ist theoretisch dem Breitensinus pro- 

 portional und der von Sartorius gefundene zonale Amplituden- 

 gang entspricht auch diesem Sachverhalt. Seine Schwankungswerte 

 schmiegen sich (mit einer Ausnahme) der Relation 



^f-A + C4 9 o-A>) sin <P 



gut an, wie folgende Zusammenstellung der nach ihr bestimmten 

 und der ursprünglichen Werte zeigt: 



1 Klimatologie, III. Aufl., I, 331 



2 Klimatologie, II. Aufl., I, 209. 



