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son ensemble, le disque de verre est constamment traversé 
par le faisceau de rayons lumineux convergeant vers l’ocu- 
laire, pendant chaque révolution qu'il accomplit. A cause de 
l'inclinaison de la lame de verre sur son axe, celle-ci imprime 
aux rayons, els que R, Y, figure 4, un déplacement latéral 
dans la place d’incidence, et ce plan tournant avec la lame, 
l’image focale m tourne également et forme un contour 
lumineux circulaire mn, qui paraît continu quand la vitesse 
de rotation est suffisante. Sur ce contour, qui est le trait, 
s’étalent de nombreux ares colorés; chacun correspond à la 
couleur fugitive que présente l’image de l'étoile scintillante 
pendant le très court instant que cet arc est décrit ({). 
__ La vitesse de rotation du disque de verre doit être telle, 
que le contour décrit par l’image soit fermé, Cette vitesse, 
qui peut dépasser la limite nécessaire à cette condition, 
est réglée par le mouvement du moteur, comme nous 
allons le voir. 
(1) J'ai démontré précédemment que si l’on désigne par y l'incli- 
naison du disque de verre par rapport à son axe de rotation, par e son 
épaisseur, par F la longueur focale de l'objectif de la lunette, et que, 
si l’on impose comme condition que le diamètre du cercle décrit par 
l'image de l'étoile scintillante paraisse, dans la lunette, égal à n fois 
le diamètre de Jupiter vu dans le même instrument, on a la relation 
suivante: 
F 
siny=n"— -0,00022, 
e 
La grandeur du trait circulaire mn, fig. 4, dépend, en ce qui 
concerne le disque de verre, de son épaisseur e, puis de son incli- 
naison >. Pour le scintillomètre adapté à ma lunette, e — Gmm 4 
ety= 17°. Dans ces conditions, le trait se présente, dans le champ 
de l'instrument, sous un diamètre apparent qui est un peu moindre 
que celui des circonférences, fig. 7 et 8. 
