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Kehren wir nun zu den oben entwickelten Grundformeln zurück. 

 Wir hatten die eine aufgestellt, welche die unzweifelhafte Thatsache 

 ausdrückt^ dass die Ablenkung- der Magnetnadel eine Differenzwirkung 

 zweier entgegengesetzt gerichteter Ströme sei, wenn sich im Kreis des 

 primären Stromes irgendwo eine Polarisation entwickelt. Eine weitere 

 Voraussetzung haben wir auf Grund der grössten Wahrscheinlichkeit ge- 

 macht, nämlich die, dass sich das Verhältniss beider Ströme zu einander 

 so auffassen lasse, als wenn sich im Kreis des primären Stromes ausser 

 den bekannten und direkt messbaren Widerständen noch ein weiterer 

 befände, dessen Einfluss auf die Ablenkung dem entspricht^ welchen der 

 Polarisationsstrom auf die Verminderung der Stärke des primären Stro- 

 mes hat. 



« Es waren diess die beiden Gleichungen 



■ ^ E s nE E ^ 



'^ W W xW xW 



o^ E nE ^ E E' 



2) zt: — j — ~ ZU -rr^ — . — - oder 



W + P~~xW-}-P w + P~"W'4-F 



Die Beobachtung gibt eine hinlängliche Anzahl von Grössen direkt, 

 um aus diesen Grundgleichungen sowohl P, als £, als — für den Zeit- 

 punkt der Beobachtung zu finden. Er ist ausserordentlich klein von 

 dem Moment an gerechnet, in welchem wir den primären Kreis schlies- 

 sen, bei den Reizversuchen, gegen 6 Minuten lang dagegen in den an- 

 deren, in welchen wir die neue Gleichgewichtslage der Nadel unter dem 

 Einfluss derselben Ströme haben vollkommen herstellen lassen. 



Suchen wir nun die eben bezeichneten Unbekannten aufzufinden, 

 so ergibt sich für F aus der 2. Gleichung der Werth : 



EW — E'W 



P = 



E' — E * '>.i'v< ia'<i{ti*y>'ii< 



