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jn dem Fläschchen steigt, die Luftmenge immer mehr vermindert wird, 

 bis die Elasticität des Dampfes dem Barometerstande gleich kommt. In 

 diesem Falle ist gar keine Luft mehr in dem Fläschchen vorhanden, 

 Wenn also in einem Lufträume mit constantem Drucke Dampf gebildet 

 wird, so verdrängt dieser einen Theil der Luft. Die Quantität der 

 verdrängten Luft lässt sich theoretisch bestimmen durch die Bedingung, 

 dass die Elasticität des Dampfes und die Elasticität der übrig bleibenden 

 Luft zusammen dem Barometerstande b gleich seyn müssen. 



Bezeichnet man demnach die der Temperatur t entsprechende Ela- 

 sticität des Wasserdampfes mit e, und den Ausdehnungs-Coefficienten 

 der Luft für 1° R mit «, so hat man 



e -j- L £1 -f &tj b jp3ö. 



Ich habe mehrere Versuche dieser Art bei höheren sowohl als 

 bei tieferen Temperaturen angestellt, halte es aber für unnöthig, die 

 Resultate hier anzuführen, weil sie blos das eben erwähnte und bereits 

 bekannte Gesetz bestätigen *). 



Die hier nachgewiesene Thatsache steht in enger Beziehung zu 

 der Untersuchung über das Verhältniss des in der Atmosphäre befind- 

 lichen Wasserdampfes. Wird sie mit den oben erwähnten Beobachtungen 

 von Broun und Jelinek zusammengehalten, so liegt der Beweis vor uns : 



1) dass Luftmassen mit sehr verschiedenem Dampfgehalte mit ein- 

 ander im Gleichgewichte bleiben können, ohne dass die specifisch 



*) Seit mehr als 20 Jahren wird dieses Mittel angewendet, um die Luft aus 

 den Blechbüchsen, in welchen Lebensmittel conservirt werden, zu ent- 

 fernen. Meine Absicht bei den Versuchen, die ich anstellte, ging vor- 

 züglich dahin, zu entdecken, ob nicht die Ausströmung des Dampfes 

 zum 'Jtheile die Entfernung der Luft bewirke. Ich nahm daher verschie- 

 dene Fläschchen mit mehr oder weniger weiter Oeflnung, fand aber bei 

 allen denselben Erfolg. 



