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Sur un théoréme de mécanique applicable aux systémes 
dont le mouvement est périodique; par E. Ronkar. 
Considérons le mouvement d'un systéme quelconque de 
points matériels p, dont la position est à chaque instant 
déterminée par leurs trois coordonnées rectangulaires. 
Soient x, y, z, les coordonnées, au temps 7, d'un point 
quelconque p du système; m, sa masse. Soient X, Y, Z, les 
composantes de la force extérieure qui agit sur ce point. 
Supposons que le mouvement du systéme soit soumis 
à cerlaines liaisons exprimées par des équations de la 
forme 
L st, 
où L peut représenter une fonction des coordonnées des 
différents points et du temps. 
Dans ces conditions, on sait que l'on peut prendre pour 
équations du mouvement d'un point quelconque du sys- 
téme, des équations de la forme : 
dx 
mi = X +332 à 
dL 
nd sy +y ” dy , 
Z a 
"n + p 
où les quantités À, qui sont à déterminer au moyen des 
équations de condition, sont en nombre égal à celui de 
ces équations. 
