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de A à B par le fait de la conductibilité du gaz. Pour ne 
considérer que la chaleur réellement’ transmise par con- 
ductibilité, nous ferons abstraction de l'action de la pesan- 
teur qui donnerait lieu à des courants intérieurs. 
Si l'on suppose que les parois restent maintenues pen- - 
dant trés longtemps à température constante, le gaz tendra 
vers un état stationnaire dans lequel sa température sera 
la méme pour tous les points d'un méme plan quelconque 
parallèle aux parois et ne dépendra plus que de l'abeisse x 
qui sépare le plan considéré de la paroi la plus froide B. 
C'est cet état stationnaire que M. Clausius considére pour 
en déduire le pouvoir conducteur du gaz. 
Dans cet état, la température croît avec la distance x et 
la densité varie en sens inverse. Les molécules du gaz, se 
mouvant dans toutes les directions, se choqueront et se 
repousseront. Quand on considére un plan quelconque 
paralléle aux parois, on trouve que, dans l'unité de temps, 
ce plan est traversé, dans les deux sens, par un méme 
grand nombre de molécules. Mais comme nous admettons 
que la vitesse moyenne augmente avec la température, les 
molécules qui se dirigent de A vers B ont en général une 
vitesse plus grande que celles qui vont de B vers A; et il 
s'ensuit qu'il y a un excés de force vive qui passe de 
A vers B. C'est cet excés de force vive qui constitue le 
courant de chaleur transmis par conductibilité. Quand l'état 
stationnaire est établi, cet excés est constant pour tous les 
plans paralléles aux parois. 
Considérons cet état et soit r la température dans un 
plan queleonque correspondant à l'abscisse x. Désignons 
par u la vitesse moyenne des molécules correspondant à 
cette température, en sorte que cette vitesse est propor- 
tionnelle à V/+. En vertu de la conductibilité k, il passe, par 
