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tiques entraînent chacune une petite atmosphère d'eau 
qui doit se déplacer avec elle au sein de la masse liquide; 
il en résulte un frottement qui dans le cas limité où je 
me suis placé est celui de l’eau sur elle-même. Tel serait 
dans ce cas le mécanisme très simple de la résistance 
électrique des dissolutions salines étendues. Celle-ci ne 
dépendrait que du coefficient de frottement de l’eau et 
du nombre de molécules d’eau entrainées par les élé- 
ments d'une molécule de sel. » 
Cela étant, il n'est pas douteux que les circonstances qui 
favorisent le déplacement des molécules dans le cas de 
l'éleetrolyse ne soient également celles qui le favorisent 
lorsque ces déplacements se produisent sous l'action des 
forces moléculaires considérées isolément. 
Ces prévisions se confirment d'une maniére inespérée; 
en effet, si nous prenons la méme origine de température 
que celle que nous avons choisie pour représenter le coef- 
ficient de diffusion, nous trouvons : 
C, = C., (1 — 0,01117), 
MN ww Ww ee ww W Ww .w 
expression qui peut étre considérée comme se confondant 
avec celles que nous avons trouvées plus haut. 
Le coefficient de conductibilité électrique, le coefficient 
de diffusion et le coefficient de frottement peuvent donc 
désormais étre considérés comme étant étroitement liés 
entre eux, et si, à la vérité, ce dernier donne encore lieu à 
des divergences sensibles, il est permis d'espérer qu'on en 
découvrira la cause. En terminant, qu'il me soit permis 
de dire combien il serait intéressant de multiplier les 
expériences se rattachant à la conductibilité calorifique 
des liquides, qui dépend sans aucun doute de la vitesse 
de translation des molécules constituantes. 
