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donnant lieu à uu double ménisque convexe; comme deux 
corps entourés l'un et l'autre d'un ménisque convexe s'at- 
tirent, l'anneau ne quittera pas le bord ; pour le faire flot- 
ter au milieu de la surface libre, on n'aura qu'à retirer, à 
l'aide d'une pipette, une quantité de liquide suffisante pour 
qu'il se produise un ménisque concave autour du bord de 
la capsule; aussitót l'anneau métallique s'éloignera de 
celui-ci et viendra occuper.le milieu de la surface du 
liquide. 
9. Veut-on montrer que c'est bien la tension superfi- 
cielle qui soutient partiellement le corps flottant, on dépose 
une gouttelette d'essence de térébenthine à l'intérieur et 
à l'extérieur de l'anneau; aussitôt on voit la dépression 
augmenter et l'angle que la surface terminale du liquide 
fait avec la verticale diminuer à tel point que l'anneau se 
trouve notablement au-dessous du niveau général. Par le 
dépót de plusieurs gouttelettes d'essence, cet effet devient 
de plus en plus marqué. 
Si l'anneau a une épaisseur un peu supérieure à 1 milli- 
mètre, par exemple Jm. A. on réussit encore à le faire 
flotter, mais alors il suffit d'une trace d'essence de téré- 
benthine ou d'une matiére grasse quelconque déposée sur 
l'eau pour rompre l'équilibre et faire plonger l'anneau. Le 
méme effet se produirait si l'on se servait d'un anneau en 
fil de platine d'environ (es A d'épaisseur. 
10. Mes expériences sur les ménisques concaves 
m'avaient immédiatement suggéré l'emploi de corps flot- 
tants annulaires; je ne suis pourtant pas le premier à 
émettre cette idée, car MM. R. et P. Dupré (1) ont annoncé 
(1) Théorie mécanique de la chaleur, par Athanase Dupré, Paris 
4869; voir pp. 311-318. 
