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teinté en rouge, a les dimensions du cercle rouge du point 
d'impact sur la surface du bloc. Tout autour, le métal du 
second disque est brillant, avec des rayons irradiant vers 
la circonférence. La face opposée du fragment est visible- 
ment formée par le fond déprimé de la balle, et on recon- 
naît aisément encore le cordon entourant la dépression; 
mais celle-ci est bombée en sens inverse, comme si elle 
avait été repoussée du dedans au dehors. 
Cette expérience semblait donner raison à la théorie de 
M. Melsens ; le petit cercle encore rouge sur la surface du 
bloc et le petit disque terni du fragment de balle parais- 
saient, en effet, indiquer que le contact avait eu lieu avec 
beaucoup moins d'énergie que dans la zone environnante, 
parce que, sans doute, l'air avait formé tampon. 
Nous nous sommes demandé ce qu'il serait advenu si, 
au lieu d'une balle pleine, nous avions tiré une balle per- 
cée, suivant l'axe, d'un canal de 2 millimètres par où l'air 
pouvait s'écouler au moment du choc. Le résultat du tir 
fut identiquement le méme sur la plaque; le petit disque 
en plomb fut de méme retrouvé au pied du bloc, percé au 
centre; mais les deux parties qui le constituaient, au lieu 
d'étre soudées exactement l'une à l'autre, comme dans le 
cas précédent, se détachèrent : la plus petite présentait la 
forme d'un cóne aplati dont la base avait été en contact 
avec la fonte et dont la pointe, agissant sur le culot de la 
balle, l'avait déprimé du dedans au dehors; l'empreinte du 
cóne y était trés nettement marquée. 
Des tirs subséquents, avec des balles en alliage non per- 
cées , nous fournirent encore des disques se décomposant 
en deux parties et présentant les mémes apparences. 
Cette expérience nous donnait l'explication du phéno- 
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