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pour épaisseur le rayon d'activité r de l'attraction, on 
verra que la couche totale est soumise à un système de 
forces contractiles élémentaires et dirigées en tous sens 
dans chaque tranche partielle, parallèle à la surface -limite. 
Les intensités de ces forces vont en croissant depuis zéro, 
à la profondeur r où les distances moyennes sont les 
mêmes qu'à l’intérieur de la masse, jusqu’à une valeur 
maximum dans la tranche-limite. Comme la valeur de r 
est inférieure à !/oo999 de millimètre, on peut remplacer 
toutes les composantes parallèles à une direction donnée 
et comprises dans l’unité de longueur par une résultante 
unique de même direction et appliquée dans le plan même 
de la surface-limite définie plus haut : c’est cette force 
unique, rapportée aussi à l’unité de longueur, qu'on a 
appelée la tension superficielle de chaque face de la lame 
à la température du liquide; quant au travail nécessaire 
pour augmenter chaque surface libre de la lame de 4 mil- 
limétre carré, il équivaut précisément à ce que Clerk- 
Maxwell, M. Bosscha et moi-même, nous avons appelé 
l'énergie potentielle de la couche superficielle du liquide 
considéré. 
Ce raisonnement s’applique au cas d’une lame courbe 
comme à celui d’une lame plane. 
16. Puisque les forces moléculaires développent dans 
chacune des faces de la lame une quantité d’énergie poten- 
tielle qui varie suivant la nature et la température du 
liquide, il est évident que la lame ne peut être maintenue 
en équilibre sans l'emploi de forces capables d'empêcher 
chaque couche superficielle de diminuer graduellement ; 
par exemple, si la lame liquide est plane, elle doit s'ap- 
puyer nécessairement sur un contour solide qui empêche 
la contraction graduelle ; dans le cas d’une lame courbe, 
