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moment, devait rompre l’équilibre dans les couches voisines 
de la surface en question. 
En effet, si une force contractile donne lieu, comme je 
Pai dit plus haut, à une pression normale dirigée vers lin- 
térieur de la masse immergée, une force d'extension pro- 
duit, au contraire, une pression normale dirigée vers l’exté- 
rieur et équivalente au produit de la force dont il s’agit 
par la somme des inverses des rayons de courbure princi- 
paux au point considéré. C’est pourquoi la moindre défor- 
mation dans la figure primitivement sphérique rompra 
définitivement l'équilibre dans Ja masse d'huile dont les 
- différents points cesseront de subir des pressions égales 
dans tous les sens. Par exemple, si la pellicule qui limite 
la masse liquide est ovoïde, la pression dirigée vers l’exté- 
rieur sera la plus forte dans le voisinage de la portion la 
plus pointue : comme la pression se transmet dans tous 
les sens, on comprend qu’il pourra s'établir, au sein du 
liquide, un double courant qui va du petit bout au gros 
bout et revient par les portions voisines du grand axe de la 
figure; pour que ce mouvement se réalise, il suffit que le 
liquide enveloppé par la membrane solide ne soit pas trop 
visqueux, et que les dimensions de la masse soient suffi- 
samment petites, afin qu’ainsi les différences de pression 
aux différents points voisins de Ja pellicule puissent vain- 
_ cre le frottement intérieur des molécules. 
La même théorie peut s'appliquer peut-être à l’explica- 
ion des mouvements browniens ; mais, avant de conclure 
d’une façon plus précise, je préfère me livrer à des expé- 
~ riences assez variées et suffisamment nombreuses pour 
que mes déductions théoriques soient tout à fait légitimes. 
