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§.3. Optisches Verhalten planparalleler Platten. 

 Es soll zunächst das Verhalten planparalleler Krystallplatten in 

 geradlinig polarisirtem, parallelen Lichte bei senkrechter Incidenz be- 

 trachtet werden. 



Durch irgend eine Vorrichtung (Nicol'sches Prisma, Herapathit, 

 Tnrmalinplatte) sei das einfallende, parallele Licht geradlinig polarisirt; 

 dasselbe falle senkrecht auf eine planparallele Krystallplatte. In Folge 

 der senkrechten Incidenz tritt dieser Lichtstrahl (als solchen können wir 

 paralleles Licht immer behandeln) ungebrochen in den Krystall ein ; nach 

 dieser bestimmten Sichtung können sich aber im Krystall nur zwei 

 Strahlen fortpflanzen, deren Schwingungsrichtungen nach §. 2 dieses Ab- 

 schnittes bestimmt werden, indem wir die Plattenebene, die ja zum 

 Wege des Lichtstrahles senkrecht ist, mit dem Polarisationsellipsoid zum 

 Durchschnitt bringen. 



Nach diesen zwei auf einander senkrechten Geraden muss nun der 

 eintretende Lichtstrahl in zwei Componenten zerlegt werden, welche nun 

 denselben Weg durch den Krystall hindurch verfolgen, nach dem Aus- 

 tritt aus demselben aber auf eine zweite polarisirende Vorrichtung fallen, 

 welche wie der Polariseur nur nach einer bestimmten Geraden schwin- 

 gendes Licht durchlässt, den Analyseur. 



Hier werden die beiden Lichtstrahlen derart zerlegt, dass von jedem 

 nur die in die Schwingungsebene des Analyseurs fallende Componente 

 aus letzterem heraustritt; diese beiden Componenten endlich sind nun 

 beide geradlinig polarisirt, haben gleiche Schwiugungsrichtung und die- 

 selbe Bahn, und setzen sich daher zu einem einzigen, geradlinig polari- 

 sirten Lichtstrahl mit derselben Schwiugungsrichtung wie Componenten 

 und Analyseur, zusammen. 



Wir nehmen nun an, dass Polariseur und Analyseur so gestellt 

 sind, dass ihre Schwingungsrichtungen auf einander senkrecht stehen, 

 welche Stellung ein für allemal vorausgesetzt werden möge. 

 Drehen wir nun die Krystallplatte in ihrer 



eigenen Ebene, bis ihre Schwingungsrichtungen Fig 33 



die eine o£ Fig. 33 mit der des Polariseur oP 

 die andere or t mit der des Analyseur oA zu- 

 sammenfallen, so ergiebt sich Folgendes : 



Aus dem Polariseur tritt geradlinig polari- 

 sirtes, nach oP schwingendes Licht; beim Ein- 

 tritt in den Krystall wird dasselbe in seine 

 Componenten nach o£und or h den Schwingungs- 

 richtungen des letzteren, zerlegt, dabei entfällt 

 ersichtlicherweise in die Richtung o-n gar keine n 



Componente, sondern der Strahl geht, nach o£ 



schwingend, durch die Platte und tritt aus demselben mit der Schwin- 

 gungsrichtung o£ aus; fällt auf den Analyseur; wird hier zerlegt in zwei 

 Componenten, von denen jedoch nur die parallel oA durchgelassen wird; 

 parallel oA gibt jedoch o£ gar keine Componente; das heisst, aus dem 

 Analyseur tritt in diesem Falle gar kein Licht aus. 



Wir sehen also ; dass eine beliebige planparallele Krystallplatte 

 zwischen gekreuzten Polariseuren dunkel erscheint , sobald ihre 



