486 



Dr. Franz E. Suess. 



[76] 



hat, für die einfachste und beste, und es sei mir gestattet, dieselbe 

 liier in Kürze wiederzugeben. 



Es sei ABC I) (Fig. 2) der Querschnitt eines freistehenden 

 Körpers, so wird ein Stoss parallel zu A J> das Bestreben haben, den 

 Körper um die Kante AD zu drehen und umzuwerfen: ein Stoss 

 l)arallel A D wird das Bestreben haben, ihn uu) die Kante A B umzu- 

 werfen. ¥An Stoss in der Richtung der Diagonale A C wird den Körper 

 so heben, dass er sich um die Ecke A dreht. Um den Körper in 

 dieser Bichtung umzuwerfen, wird eine grössere Kraft nöthig sein, als 

 um eine der Kanten, weil der Hebel A (). um den der Schwerpunkt 

 gedreht werden muss, länger ist, als in den anderen Fällen (Uli 

 und I). Nehmen wir an, der Stoss käme in irgend einer anderen 



\ -pi 



Fig. 2. 



Richtung E, so können wir uns die Kraft im Schwerpunkt an- 

 greifend und in zw^ei Componenten OF und UF^ zerlegt denken; 

 ()¥ wird den Körper um die Ecke A als Stützpunkt heben und F^ 

 wird den Körper um den Punkt A gegen F ^ in einem der Richtung des 

 Ehrzeigers entgegengesetztem Sinne drehen. Mit anderen Worten: 

 jeder nicht genau in der Richtung der Diagonale eintretende Stoss 

 wird das Bestreben haben, diejenige Kante, welche er im stumpfen 

 Winkel trifft, in senkrechte Stellung zur Stossrichtung zu bringen. 

 Eine einfache Ueberlegung zeigt, dass, wenn die Stossrichtung in eines 

 der schattirten Segmente fällt, die Drehung im Sinne des Uhrzeigers, 

 und im Falle er in eines der weissen Segmente trifft, im entgegen- 

 gesetzten Sinne erfolgen wird. Bei einer Reihe von Stössen in der- 

 selben Richtung zeigt sich anscheinend das Bestreben, den Körper in 

 eine Stellung zu bringen, in der er am leichtesten durch die Stösse 

 in der gegebenen Richtung zu Fülle gebracht werden kann. 



