172 J. Hirschwald. [2] 



Stellt man sich nun vor, es werde der Bleikry stall allraälig' nnd 

 gleicbmässig erwärmt, so wird — da bekanntlich die Wärmecapacität 

 eines und desselben Stoffes mit seiner Ausdehnung zunimmt, bei seiner 

 Zusammenziehung sich aber vermindert — die durch die Wärme be- 

 wirkte Ausdehnung des Bleihexaeders nach den differenten Cohäsions- 

 richtungen in der Weise eine verschiedene sein, dass dieselbe sich 

 nach Richtung der grössten Dichtigkeit am grössten, nach 

 Richtung der geringsten Dichtigkeit dahingegen am 

 kleinsten erweist. 



Dadurch tritt dann nothwendigerweise endlich der Fall ein, dass 

 die Cohäsionsverhältnisse bei gesteigerter Erwärmung des Krystalls, 

 nach allen Richtungen hin gleich werden, d. h. der Körper gibt 

 seinen festen Aggregatzustand auf und geht in den flüs- 

 sigen über; der Bleiwürfel nimmt mit den Cohäsionsver- 

 hältnissen auch di e Kugelform des flüssigen Bleitropfens 

 an. 



Wenn demnach der wesentliche Unterschied zwischen dem flüssigen 

 Bleitropfen und dem festen Krystall, auf Gleichheit, resp. Ungleichheit 

 der Coliärenz nach den verschiedenen Richtungen hinauszulaufen scheint, 

 der Art, dass es gelingt, durch Aufhebung dieses Unterschiedes auch 

 den des Aggregatzustandes zu vermitteln, so erübrigt nun noch der 

 Beweis, dass allgemein die nach verschiedenen Richtungen ungleiche 

 Cohärenz der Materie den festen Aggregatzustand bedingt gegenüber 

 dem flüssigen, welches ein gleichmässiges Continuum der Cohäsions- 

 verhältnisse bedingt, oder mit anderen Worten, es kommt darauf an, sich 

 zu überzeugen, dass es keine amorphen oder besser keine cohärent 

 homogenen festen Körper gibt. 



Die Mineralogie theilt die sämmtlichen unorganischen festen Kör- 

 per ein, in Ju'ystallinische, resp. krystallisirte, dichte und amorphe 

 Aggregate. _ 



Die differenten Cohäsionsverhältnisse der krystallinischen Medien 

 verstehen sich von selbst, und ebenso hat man in neuerer Zeit die sämmt- 

 lichen dichten Aggregationen als kryptokrystallinische Gebilde erkannt. 



Als amorph bezeichnet man dahingegen einen Körper, sobald der- 

 selbe selbst bei stärkster Vergrösserung vollständig homogen erscheint, 

 und als Unterscheidungsmerkmal gegenüber der dichten Aggregation 

 gibt man gewöhnlich stärkeren Glanz der Bruchflächen und glatten, 

 muscheligen Bruch an, neben grösserer Sprödigkeit. Als vorzügliche 

 Repräsentanten dieser, als vollkommen amorph oder homogen bezeich- 

 neten Körper, sind die glasartigen zu erwähnen. 



Wir besitzen eine sehr interessante Abhandlung von Leydolt: 

 „Ueber die Krystallbildung im gewöhnlichen Glase" «, in welcher der 

 Nachweis geführt wird, dass die homogen erscheinende Glasmasse nicht 

 nur ausgebildete Krystalle und kugelige Aggregationen porphyrartig 

 eingesprengt enthält, sondern dass auch die ganze Grundmasse des 

 Glases eine krystallinische Structur zeige. An einer Stelle, an welcher 

 der Verfasser über einen Befund an Glasschlacken berichtet, heisst es: 



1 Sitzmigsber. d. k. Akad. d. Wiss, Bd. 8. Wien 1852. 



