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Denn ich war überzeugt, dass die auf diesem Wege gewonnenen Resultate 

 nur dann einen wissenschaftlichen Wert haben können, wenn bei der Be- 

 stimmung des hier in Betracht kommenden Höhenunterschiedes der Be- 

 obachtungsorte der Strahlenbrechung kein Einfluss gestattet wird, wie es 

 wohl bei einem geometrischen, niemals aber bei einem trigonometrischen 

 Nivellement des fraglichen Höhenunterschieds geschieht, das verschiedene 

 Geodäten (auch Herr General J. J. Baeyer) vor mir zu ihren Untersuch- 

 ungen angewendet haben. 



Die hier in Betracht kommende Methode der Refractionsbeobacht- 

 ungen ist folgende. 



Bezeichnen in der beigedruckten 

 Fig. l. Fig. 1 die Buchstaben D und K zwei 



Beobachtungsorte, M N die unter beiden 

 durchgehend gedachte Meeresfläche, E K 

 den wahren Horizont von K, D F jenen 

 von D. DE = x den durch geometri- 

 sches Nivellement gefundenen Höhen- 

 unterschied zwischen den Punkten D 

 und K : so lassen sich aus dem Dreiecke 

 C D K mit den Winkeln A = C D K, 

 B = C K D und C = D C K und den Seiten 

 a = C K und b — C D die wahren Zenith- 

 distanzen in D und K leicht berechnen. 

 Es ist nämlich die wahre Zenithdistanz 

 von K in D = V D K = Z = 180° 



— A, von D in K = V'KD = Z' = 180° 



— B. und es kommt also nur auf die 

 Bestimmung der Winkel A und B an, um Z und Z' zu kennen. Nun 

 ist A + B = 180° — C und C aus dem Horizontalabstande der Punkte D 

 und K bekannt; es findet sich folglich A — B aus der Gleichung 



(1) 



tgT(B-A)=| T |tgi(B + A) 



und wenn in D die scheinbare Zenithdistanz VDK' = z und in K die 

 scheinbare Zenithdistanz V'KD' =z' beobachtet ist, die terrestrische Re- 

 fraction 



