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veröffentlichten Abhandlung findet nämlich Herr von Oppolzer, dass die 



unter der Annahme eines zweigliederigen, die erste und zweite Potenz der 



Geschwindigkeit umfassenden Luftwiderstandsgesetzes erhaltenen Formeln 



cict 



-p = — ßf (1 -f ßa) (p = Schwingungsanzahl) 



und ip = log nat — ^- — —^^--i 



die oben erwähnte, bei „Schwerpunkt unten" ausgeführte, ein Amplituden- 

 Intervall von 130',4 bis 10',0 umfassende Beobachtungsreihe in höchst 

 befriedigender Weise darstellen. 



Die Oppolzer'schen Formeln stimmen mit den oben angesetzten von 

 Poisson überein und ist: 





Zeiteinheit = 3' 



B r= — (1 — e 



C = - ^ = - ,ß. 



Unter der Annahme, dass kein constantes störendes Moment zu be- 

 rücksichtigen, sohin A = ist, ergeben nun die Bogenhausener Beob- 

 achtungen 



für Schwerpunkt oben: 



B = — 0,057208, C = — 0,00070375 

 für Schwerpunkt unten: 



B' = — 0,027351, C = — 0.00024062 



Reducirt man den auf pag. 12 der Oppolzer'schen Abhandlung ge- 

 fundenen, für ein Zeitintervall von 5,7" geltenden Werth « =i -|- 0,057664 

 auf die Zeiteinheit von 3,0", so ergibt sich ^ == -|- 0,0 035; meine Beobacht- 

 ungen geben — B' ^ f = -f- 0,02735, was mit Rücksicht auf den Umstand, 

 dass die Luftdichte in Berlin (abs. Höhe = 37") jedenfalls 1,05 bis 1,10 mal 

 grösser als in Bogenhausen (abs. Höhe = 528,75") gewesen sein dürfte, 

 genügend harmonirt. Für ß ergeben die Berliner Beobachtungen: ß = 



C 

 -|- 0,008072 während in Bogenhausen ß = ^,= 0,008797 erhalten wurde; 



B' und C' werden mit grosser Annäherung der Luftdichte proportional 

 sein, wonach ß für ein und dasselbe Pendel constant ausfallen müsste; 

 die nahe 0,1 des Werthes des* Coefficienten betragende Differenz könnte 



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