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wobei c)\) die der Berechnung von ni, zu Grunde liegende Luftdichte, — 

 (entsprechend einem Barometerstande von 760""" und einer Temperatur 

 von 0" C). — ^ aber die einem einzelnen vorliegenden Falle zukom- 

 mende Dichtigkeit der Luft bedeutet. — Die Länge des mathemati- 

 schen Pendels, dessen Schwingungsdauer T mit der des physischen Pendels 

 übereinstimmt, ist demnach: 



, i- , m, d K 

 , J 1 ^ s m Oß s 



ms m, s, () m, s^ ö 



m s (5» ms ö, 



die zugehörige Schwingungsdauer aber ist: 



^ oder T- = , wobei i. die Länge des einfachen Secunden- 



pendeis bedeutet; nach Einsetzung des obigen Werthes von 1 ergibt sich 

 also die zur Ermittelung von Ä führende Relation: 



d \ , i ^ , m , d K 



V m s o„/ 's' m 



Lässt man diese Gleichung für die bei Lage „Volles Gewicht oben" 

 ausgeführten Reversionspendelbeobachtungen gelten, so ergibt sich für 

 Lage „Volles Gewicht unten" eine ganz analoge Gleichung: 



v m s o„/ ' s m öp s ' 



in welcher die sich mit der Schwerpunktlage oder von einem Beob- 

 achtungssatze zum andern ändernden Grössen mit Accenten bezeichnet 

 erscheinen. Für das Reversionspendel ist überdiess wegen der voll- 



kommnen Symmetrie der Form s, = ^ (s + s'); wäre für ein derartiges, im 



Li 



luftleeren Räume schwingendes Pendel genau T =: T' so hätte man 



s'H — r = s 4 — sohin: i^ = ss . 



's s 



Die Combination der beiden Gleichungen gestattet nun die Elimination 

 der nicht direct messbaren Grösse i^ und ergibt: 



(T'2s'_T2s)-(t'2|'— t4)-^^ ...s'-^-s'-^ + i^il.^ Köder: 



'0 "0' 



'0 



