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Die Bewegung des Supports, welcher die Schneide des in Schwingung 

 befindlichen Pendelkörpers trägt, wird ebenfalls eine oscillatorische sein, 

 deren Periode der Vibrationsdauer des Reversionspendels gleich ist und 

 wir können desshalb x, als eine blosse Function der Elongation be- 

 trachten; denkt man sich diese Function nach dem Maclaurin'schen 

 Theorem entwickelt und erwägt, dass diese Entwickelung mit Rücksicht 

 auf die Symmetrie der Bewegung zu beiden Seiten der Gleichgewichts- 

 lage nur ungerade Potenzen von enthalten kann, so gelangt man zu 



der Annahme Xi = yO -\- y'0'^ -^ Innerhalb der den Gleichungen 



(10) und (11) zukommenden Genauigkeitsgrenzen wird man dann setzen 

 dürfen : 



^^ = yO und. ^ = y ^^ (12) 



Die gleiche Annahme hat auch Herr Professor Cellerier gemacht 

 und deren Zulässigkeit in dem oben erwähnten Memoire der Archives 

 in eingehender Weise besprochen. Endlich steht diese Supposition auch 

 mit einer Reihe von Versuchen im Einklang, bei welchen Peirce die 

 während der Pendelschwingungen sattfindenden Amplituden der Oscil- 

 lationen des Pendelsupports direct beobachtet hat (Gradmessungsbericht 

 1877). Substituirt man die Werthe (12) in die Gleichungen (10) und (11) 

 so ergibt sich: 



(^ + ^-^ ^ = - ^ ^^^ • • • ^^ ^) ™^ ^^ + ^^ ^ = - ^^^ ^ ^ ^^ 



£ 



— ■ y 



folglich: ^ = _§_ (15) und hieraus 



^ s+y 1+y 



r 



l(.^--:')|-.±»'.+j^.| 



k': 



4 niffs 



Von den beiden Werthen der Quadratwurzel entspricht nur der 

 positive der in unserem Falle stattfindenden Bedingung, dass Xj und 

 folglich auch y einen sehr kleinen Werth erhalte, und es ergibt sich 



demnach y = — j- -]- Glieder mit den höheren Potenzen dieser sehr kleinen 



Grösse. Die Gleichung (14) entspricht aber der Bewegung eines ein- 



