in der freien Atmosphäre um H über das Meeresniveau erhebt; die 

 älteren Pendelbeobachter, sowie später Bessel und Sabine haben nur diesen 

 Theil in Rechnung genommen und auch in unseren Tagen will Herr 

 Faye die an den unmittelbar gemessenen Pendellängen anzubringende 

 Reduction auf dieses Glied beschränkt wissen. 



Um die Bedeutung des zweiten Theiles a" zu erkennen, wird man 

 sich vor Allem der durch die Gesammtheit der Gradmessungen und 

 Pendelbeobachtungen festgestellten Thatsache erinnern, dass die Niveau- 

 flächen an der Oberfläche der Erde in erster Näherung als rotations- 

 ellipsoidische Flächen oder als damit sehr nahe übereinstimmende Flächen 

 14'" Ordnung, — von Herrn Professor Bruns in seiner denkwürdigen 

 Abhandlung („Die Figur der Erde") Sphäroide genannt, — betrachtet 

 werden können, bei welchen jedoch an einzelnen Punkten im Vergleiche 

 mit den Unebenheiten der physischen Erdoberfläche nicht unerhebliche, 

 gegenüber den Dimensionen des Erdkörpers aber nur unbedeutende Ab- 

 weichungen, — Aus- und Einbiegungen, — vorkommen. Denken wir 

 uns nun eine dieser mit der Meeresfläche im Allgemeinen übereinstim- 

 mende Sphäroidfläche construirt, so wird die physische Oberfläche unseres 

 Planeten sich an verschiedenen Punkten um geringe Beträge ober- oder 

 unterhalb von dieser Sphäroidfläche entfernen. Ninunt man ferner an, 

 ■dass durch eine bestimmte, auf der physischen Erdoberfläche liegende 

 Pendelstation die Normale nach dem Sphäroide gezogen und dann durch 

 deren Fusspunkt eine Tangentialebene an das Sphäroid gelegt werde, so 

 kann man behufs der Attractionsberechnung den Erdkörper als in fol- 

 gende drei Theile zerfallend annehmen: 1) die oberhalb der Tangential- 

 ebene liegende Calotte, 2) die nach Aussen von der Sphäroidfläche be- 

 grenzte Hauptmasse der Erde und 3j die nach Abrechnung der Calotte 

 noch übrig bleibende, nach Innen durch die Sphäroidfläche, nach Aussen 

 aber durch die physische Erdoberfläche begrenzte Schaale. So lange H 

 nicht sehr bedeutende Beträge erreicht, wird man die Attraction der 

 Calotte mit grosser Annäherung = 2/7 ()' H setzen können. Die Anziehung 

 der Hauptmasse des Sphäroids wird sich für einen Punkt der Oberfläche 

 (H = 0) gegenüber der um H von derselben entfernten Pendelstation im 



Verhältnisse 1 : ll —j verstärken, wodurch eine Vermehrung der 



