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 se confondre de plus en plus dans la dernière partie de 

 leur trajet vers ces appareils. La longueur de la partie com- 

 mune des deux faisceaux varie évidemment avec le dia- 

 mètre et la réfrangibililé des rayons considérés, et selon la 

 distance zénithale de l'astre d'où ils émanent. 



La notice que j'ai l'honneur de présenter à l'Académie a 

 pour objet de préciser, à l'aide du calcul , les circonstances 

 que je viens d'indiquer, et d'exposer ensuite les différences 

 que présente la scintillation des étoiles selon ces circon- 

 stances, c'est-à-dire suivant le mode d'observation du phé- 

 nomène. Les calculs numériques qui nous permettront de 

 préciser ces circonstances reposent sur les valeurs des 

 indices de la réfraction atmosphérique à l'égard des prin- 

 cipaux rayons colorés que j'ai déterminées dans un travail 

 précédent. 



Considérons dans leur partie commune, en avant de la 

 pupille ou de l'objectif de la lunette, deux faisceaux cylin- 

 driques courbes, de couleurs différentes, provenant de la 

 même étoile située à une distance zénithale déterminée, 

 et appelons trajectoires médianes les deux rayons linéaires 

 appartenant à ces faisceaux qui se croisent au centre de 

 la pupille ou de l'objectif : il est aisé de voir qu'à l'endroit 

 où les deux faisceaux se rencontrent. dans l'atmosphère, 

 c'est-à-dire à leur intersection, la distance de leurs trajec- 

 toires médianes est précisément égale au diamètre de la 

 pupille ou de l'objectif f). 



(*) Soient ac^ fig. 1 , l'ouverture de la pupille ou de l'objectif et i le lieu 

 d'intersection des deux faisceaux colorés bac et rue : la distance mm' des 

 trajectoires médianes bmo et rm'o au point i est égale à Touverture ac de 

 l'œil ou de l'objectif, car cette distance est précisément la somme dos deux 

 demi-diamètres mi et m'i des faisceaux, diamètres qui sont égaux entre 

 eux et à celui ac do l'ouvorlure do rap|>areil de vjsion. 



