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 l'observateur, tous les faisceaux diversement colorés sont 

 mélangés en quantité croissante, de telle sorte que, si Ton 

 considère la partie où se trouvent réunis tous les faisceaux, 

 dans une section faite par un plan perpendiculaire à la 

 trajectoire moyenne, cette partie présentera d'autant plus 

 d'étendue relative que la section est plus rapprochée de 

 l'observaleur. 



Nous voyons en second lieu, d'après ces formules, que 

 la distance X de l'intersection des deux faisceaux rouge et 

 violet extrêmes, par exemple, augmente avec le diamètre 



disque de la planète, de telle manière que le point d'éraission du rayou 

 le plus réfrangible soit situé un peu au-dessous du lieu d'émanation du 

 rayon qui Test le moins. La figure 3, où YU est la limite supérieure de 

 l'atmosphère, et P, une portion du disque planétaire, représente ces con- 

 ditions : la trajectoire B06A émanant du point B est plus réfrangible 

 que le rayon RorA émis par le point R situé un peu au-dessus du premier. 

 Ces trajectoires sont évidemment rectilignes et unies à d'autres rayons 

 colorés en dehors de l'atmosphère. Si la distance des deux points lumi- 

 neux sur ce disque est très-petite, les trajectoires se croisent dans l'at- 

 mosphère en 0, préalablement à leur rencontre en A, lieu oîi l'observateur 

 se trouve. Il est évident qu'il se présente alors entre les points de croise- 

 ment et A, deux lieux où l'écart D des trajectoires a la même valeur; 

 ces lieux et cet écart sont désignés par mm' et par nn' dans la figure. Telle 

 est la raison de la double valeur de v ou des deux angles kCm et kCn 

 qui, d'après le double signe affectant le radical, répondent, dans la solu- 

 tion du problème, aux deux positions où l'écart D est le même. Il est évi- 

 dent que la plus petite valeur de v et de j: sera donnée par la solution où 

 le radical est affecté du signe négatif. 



Lorsque la question s'applique au cas où les rayons émanent d'un point 

 réduit à des dimensions en apparence infiniment petites, tel qu'une étoile, le 

 seul exemple qui sera traité dans cette note, le second point de croisement o 

 n'existe plus, dans l'atmosphère , les rayons émanant pour ainsi dire de Tin- 

 fini. Si l'on y réfléchit, on verra aisément que cette condition est part'aite- 

 menl précisée dans le problème, quand on donne à s une valeur angulaire 

 égale à celle qu'affecterait le spectre d'une étoile produit par l'atmo- 

 sphère, à la distance zénithale Z. Alors les trajectoires ne se croisant 

 plus qu'en A où se trouve l'observateur, ne seront écartées de la quan- 



