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2. Im Falle einer kreisförmigen Oeffnung, deren Mittelpunkt auf 

 der Polaraxe liegt, und deren Ebene mit dem Auffangschirm parallel ist, 

 wird der wirksame Theil der Kugelwelle von dem Rande der Kreisöffnung 

 begrenzt, und die Vibrationsgeschwindigkeit im Punkte |, i] wird ausge- 

 drückt durch: 



2/1 Vi 



i {^■sm2Ti(^^ — jy&mtpdipd(p. 



wenn (//, der Winkel ist, den ein vom Lichtpunkt nach dem Rande der 

 Oeffnung gehender Strahl mit der Axe des Strahlenkegels bildet. 

 Darin ist die Entfernung d gegeben durch die Gleichung: 



d2 = (x — ^r+(y — '?)' + z2 



oder: ^2^^2j^j2^ ^2 _|_ |2 _^ ^^2 _ 2|x — 2//y. 



Wird die Entfernung des Poles der Kugelwelle vom Auffangschiri n 

 mit b bezeichnet, so ist: 



X = asin i/^cosy, y = asin i/^siny, z = a-l-b — acosi/', 

 und demnach: 



x2 + f^ -|- z2 = a2 + (a + b)2 — 2a (a + b) cos )/' 

 = b^-^ 4a(a-!-b)sin2|(/;; 



bezeichnet man ferner mit ^ den Abstand des Bildpunktes |, r/ von der 

 Bildmitte, indem man setzt: 



so ist: 



^2 4- 7y2 __ 'Q2 ^ |x -|- Tjj = aZ sin ip cos ((p — (p„). 



Man hat also: 



d''^ = b'"^ + ^^ — 2a^sin rp cos {(p — (p^) + 4a (a -|- b) sin'-^ yV-i- 



Da die von einer kreisförmigen Oeffnung hervorgebrachte Beugungs- 

 erscheinung nach allen Richtungen rings um die Bildmitte nothwendig 

 von der gleichen Beschaffenheit ist, so bleibt es gleichgiltig, von welcher 

 dieser Richtungen aus man den Winkel (p^ zählt; setzen wir ihn = o, 

 so ergibt sich: 



