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ist. 



III. Abschnitt. 

 Der Fraunhofer'sche Grenzfall. 



32. Wir betrachten zuerst den Fall, dass y = o, oder 



2/r/l , 1\ , 



Diess tritt ein, entweder wenn a = b = oo , oder wenn b = — a ist. 



Ersteres findet statt, wenn der Lichtpunkt in unendlicher Ferne liegt, 

 die einfallende Welle sonach eben ist, und die von der beugenden Oe£f- 

 nung nach irgend einer Richtung unter sich parallel ausgehenden und 

 nach dem in dieser Richtung gelegenen unendlich fernen Punkt hin- 

 zielenden Elementar strahlen zur Interferenz kommen. 



Da Linsen in Strahlenbündel zwischen ihren conjugirten Punkten 

 keine neuen Gangunterschiede einführen, so kann dieser Fall verwirklicht 

 werden, wenn die Beugungserscheinung durch ein Spectrometer beob- 

 achtet wird, dessen Collimator und Fernrohr auf unendliche Entfernung 

 eingestellt sind, und den beugenden Schirm zwischen sich enthalten. 



33. Wenn b= — a ist, so haben wir zwei Fälle zu unterscheiden, 

 nämlich, dass entweder a negativ, oder a positiv ist. 



Ist a negativ und sonach das ebenso grosse b positiv, so ist die 

 einfallende Kugelwelle nach ihrer Fortpflanzungsrichtung zu concav, und 

 der Auffangschirm geht durch ihren Mittelpunkt. 



Dieser Fall wird realisirt, wenn mittels einer Sammellinse, welche 

 um mehr als ihre Brennweite von dem Lichtpunkt absteht, dessen 

 scharfes Bild auf dem durch den conjugirten Punkt gelegten Auffang- 

 schirm entworfen und die beugende Oeffnung zwischen die Linse und 

 diesen Schirm gebracht wird. 



34. Ist dagegen a positiv und das gleichgrosse b negativ, so wendet 

 die einfallende Kugelwelle ihre convexe Seite nach der Fortpflanzungs- 

 richtung, und die zur Interferenz kommenden Elementarstrahlenbündel 

 gehen so von der beugenden Oefi'nung aus, als kämen sie von Punkten, 

 welche in einer durch den Lichtpunkt selbst als Mittelpunkt der Kugel- 

 welle gelegten Ebene liegen. 



