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Die successiven Intensitäten im Mittelpunkte der Beugung-sbilder einer 

 kreisförmigen Oeffnung befolgen also das nämliche Gesetz wie die simul- 

 tanen Intensitäten der durch einen geradlinigen Spalt hervorgebrachten 

 Diffractionsstreifen. Die für letztere (z. B. von Seh wer d) berechneten 

 Tabellen können also unmittelbar auch für diese Erscheinung angewendet 

 werden. 



Die Minima dieses Ausdrucks, welche Null sind und auf die oben 

 besprochenen Doppelpunkte der Curve ü^ = o fallen, finden statt, wenn: 



^J = mn, oder (^ + ^) ^ = m^ 



ist, d. h. wenn der Gangunterschied zwischen Rand- und Centralstrahl 

 eine Anzahl ganzer Wellenlängen ausmacht. 



Die Maxima treten ein für die Werthe von y, welche der Gleichung: 



tgly = |y 



genügen; dieselben sind, sammt den zugehörigen Werthen der Lichtstärke 

 in der kleinen Tabelle XIV angegeben. Sie nähern sich mit wachsendem y 

 immer mehr den Werthen: 



bei welchen der Wegunterschied zwischen Randstrahl und Centralstrahl 

 eine ungerade Anzahl halber Wellenlängen beträgt. Die entsprechenden 

 Maximalintensitäten betragen etwa das Vierfache von derjenigen (4/y'-), 

 welche die unversehrte Welle hervorbringen würde. 



F r e s n e 1 und später A b r i a ^) haben diese Ergebnisse der Theorie 

 durch Beobachtungen mit weissem Lichte geprüft. Aus obigem Intensitäts- 

 ausdruck wurde die Lichtstärke für die einzelnen Hauptfarben berechnet, 

 nach New ton' s Regel die Mischfarbe bestimmt, und das Resultat mit 

 dem bei der betreffenden Einstellung im Mittelpunkte des Beugungsbildes 

 wahrgenommenen Farbenton verglichen. Es ergab sich auf diese Weise 

 eine sehr befriedigende üebereinstimmung zwischen Theorie und Erfahrung. 



70. Die Gerade y = z, welche die Grenze des geometrischen Schattens 

 darstellt, so däss alle Punkte der yz- Ebene, welche zwischen ihr und der 



1) Abria, Journal de Math, de Liouville, IV, p. 248. 1838. 



