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an, und ist demnach positiv, solange y<z ist. Schnittpunkte jener trans- 

 cendenten Curvenäste mit den Geraden I, = o können also innerhalb des 

 Schattenraumes, wo y<z ist, nicht eintreten, und ebensowenig kann hier 

 ay/az Null werden. Von den Stellen, an welchen die Intensitätscurven 

 Wendepunkte besitzen, liegt also keine innerhalb des geometrischen 

 Schattens, sondern sämmtliche befinden sich in dem von directen Strahlen 

 erleuchteten Gebiete. 



V. Abschnitt. 

 Beugungserscheinungen eines kreisrundeu undurchsichtigen Schirmchens. 



72. In diesem Falle hat man die Integrale C und S (5) über den 

 ganzen von dem Schirmchen nicht verdeckten Theil der Welle auszudehnen, 

 oder von den Integralen, welche der Gesammtwelle entsprechen, die von o 

 bis r, wo r den Radius des kreisförmigen Schirmchens bedeutet, genom- 

 menen abzuziehen. 



Die obere Grenze der Integrale für die Gesammtwelle ist im Ver- 

 gleiche zu r als sehr gross anzusehen. Obgleich nun unsere Ausdrücke 

 unter der Voraussetzung abgeleitet sind, dass es sich nur um Theile der 

 Welle handle, welche dem Pole derselben nahe liegen, so kann man 

 doch; weil die Elemente der Integrale mit wachsendem Argumente rasch 

 abnehmen und die späteren daher zum Werthe derselben nichts Erheb- 

 liches beitragen, auch weitere Grenzen zulassen. Ja man kann sogar aus 

 diesem Grunde die oberen Grenzen unendlich gross annehmen. 



Wir erhalten hienach für die Gesammtwelle (gemäss 30): 



r 2 P 



Ccc = 271 I Io(l(j)cos(|k(>-).(jdp = 77--sin^ , 



k 2k 



J2 P 

 lo(l^) sin(Yk(>'^) .ijd(j = n-- cos ^ . 



o 



Um hieraus die wirkliche Intensität in irgend einem Punkte der 

 vollständigen Welle zu erhalten, ist zu berücksichtigen, dass diesen Com- 



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