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Der Intensitätsausdruck für die kreisförmige Oeffnung verwandelt 

 sich also in denjenigen für das kreisförmige Schirmchen* wenn man U, 

 mit Vi und Ug mit — V^ vertausclit. 



74. Für z =: o hat man: 



V„=l, V, = o, 

 folglich : 



«].=. = (')■ 



d. h. die Lichtstärke in jedem Punkte der Axe des geo- 

 metrischen Schattens ist immer gleich der Lichtstärke 

 der vollen Welle, als wenn das beugende Schirmchen gar nicht vor- 

 handen wäre. 



75. Da die numerischen Werthe v:)n V^ und V, aus dem vorher- 

 gehenden Abschnitt entweder direct berechnet vorliegen, oder mittels 

 der Gleichungen: 



V =cos(iy + |^)+ü„ 



V 



= sin(|y + |^)-U, 



aus den direct berechneten Werthen von üj und Ua leicht abzuleiten sind, 

 so lassen sich Tafeln dieser Functionen (oder vielmehr der Functionen 

 2j''^Yo und 2j~'^Vj) sowie der Lichtstärke M^, wie sie in den Tab. XVI 

 bis XXIII von y = ti bis y = S/r gegeben sind, ohne erhebliche neue Mühe 

 entwerfen. Eine weitere Ausdehnung der Tafeln auf grössere Werthe 

 von y erschien nicht nothwendig, da sich der Gang der Intensitäten, 

 welcher im gegenwärtigen Fall überhaupt weit einförmiger ist als bei 

 der kreisförmigen Oeffnung, weiterhin leicht übersehen lässt. 



In den Fig. 14 bis 19 ist dieser Gang für j ^ n bis j = ßn graphisch 

 dargestellt, und zwar ist 10 Mf für y = 77, 1 00 M? für y = 2?! bis y = 4?!, 

 1000 Ml für y = 577 und y =: 6^1 als Ordinate aufgetragen. 



Da üi und U^ mit wachsendem z gegen Null rücken, so nähern sich 

 gleichzeitig, wie aus obigen Gleichungen ersichtlich ist, V,, und V, immer 

 mehr den Werthen: 



cos(|y + ^) und sin(|y + ^) 



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