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und unter Vernachlässigung des Gliedes, welches in Bezug auf K von der 

 zweiten Dimension ist: 



4(2 ^[ 



w = L.|xi.4+4.v,(n.i__.K)-x..x,i 



§ 5. In den beiden letzten Gliedern dieses Ausdrucks, welche gegen 

 das erste sehr klein sind, setze ich ^Ä = nS, wobei n die Anzahl der 

 Messungen der Fadenlänge, S den mittleren Werth der letzteren bedeutet; 



statt ^Y setze ich näherungsweise h^; dann werden die beiden kleinen 

 Glieder 



Diesen Ausdruck kann man unter Vernachlässigung der Glieder 

 höherer Ordnung auf die Form bringen 



|.[l-^K + ^K(A-l)(l+^)] 



Von den beiden Theilen des in der eckigen Klammer stehenden Aus- 

 drucks ist der erste nur aus positiven Werthen zusammengesetzt, während 

 der zweite positive und negative Glieder enthält; ausserdem sind die ein- 

 zelnen Bestandtheile der zweiten Summe an absoluter Grösse weit ge- 

 ringer als die der ersten. Führt man die Rechnung an einem Beispiele 



aus, so sieht man, dass -l'K (A — l) (\ -| ~\ noch nicht den hundert- 

 sten Theil des in der Klammer stehenden Werthes ausmacht; da der 

 letztere überhaupt sehr gering ist, und nur bei Röhren von wenig gleich- 

 massigem Querschnitt einige Hunderttausendtel des zu berechnenden 

 Widerstandes ausmacht, so darf man den zweiten Summanden aus obiger 

 Klammer weglassen. 



§ 6. Damit wird unsere Formel ^) 



(2 



w 





1) Vgl. Maxwell, Elektr. u. Magn. I. § 861. — Matthiessen, Reports of electr. Standards. 

 p. 128. Third report 1864. 



