397 



sam geführt, und das gemeinsaniö Ende der beiden Drähte wird mit 

 Hilfe eines dreinapfigen Commutators einmal an das eine und dann an 

 das andere Ende von y angesetzt. Die gemeinschaftliche Strecke ab 

 (die Brücke) enthält einen Unterbrecher. 



Ist der letztere offen, und wird der Hauptstromkreis geschlossen, so 

 befinden sich die beiden Galvanometerhälften hinter- und gegeneinander 

 im Nebenschluss zu W -j- / + "^ ; dann bleibt, Gleichheit der Wickelung 

 beider Galvanometerzweige vorausgesetzt, die Nadel in Ruhe. Wird nun 

 der Unterbrecher in ab geschlossen, so erfolgt kein Ausschlag der Nadel, 

 wenn die Widerstände der Nebenschliessungen, in denen sich die Galvano- 

 meterzweige befinden, sich verhalten wie die zu vergleichenden Wider- 

 stände, d. h. einmal wie W : w + ;/ und einmal wie W -j- ^ : w. Wir 

 bestimmen also auf diese Weise 



W-f-^:w^ — =:n| 

 W : w + r = — = n. 

 Setzt man ^-^ — - = n, so hat man hieraus 



Li 



r L 2 ^ 2 n + ij 



Der Verbindungswiderstand y wird vollständig eliminirt; man kann 

 ihn aus den gegebenen Gleichungen ebenfalls berechnen zu 



R — R' w 



y = 



11 + 1 



y betrug bei meinen Vergleichungen meist 0,00024 bis 0,00036, 

 in mehreren Fällen jedoch bis 0,015 QE; je grösser man y nimmt, desto 

 umständlicher werden Beobachtung und Rechnung. 



§ 29. Das Differentialgalvanometer, welches ich benutzte, 

 war das oben (§ 21) beschriebene von zweimal 3000 Windungen; ich 

 habe schon hervorgehoben, dass die Wirkung der beiden Galvanometer- 

 zweige auf die Nadel fast gleich war; die geringe Ungleichheit von etwa 

 0,0001 compensirte ich durch zwei Drahtwindungen, welche verschiebbar 

 auf dem Gestell des Galvanometers angebracht waren. Um noch geringere 



