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I. Abschnitt. 

 Aufstellung- und Entwlckelung der Integrale. 



1. Wenn es sich um Beugungsschirine handelt, deren Ränder durch 

 unbegrenzte parallele gerade Linien gebildet werden, so genügt bekannt- 

 lich die Betrachtung desjenigen grössten Kreises der einfallenden Kugel- 

 welle, dessen Ebene zu den Begrenzungslinien des Schirmes senkrecht 

 steht. Wählen wir den Auffangschirm zur xy- Ebene, seinen Schnitt mit 

 der Ebene der Kreiswelle zur x-Axe und die vom Lichtpunkt auf ihn 

 gefällte Senkrechte zur z-Axe eines rechtwinkligen Coordinatensystems. 

 so beschränkt sich hienach die Untersuchung auf die xz- Ebene. Die 

 Lage eines Punktes der Kreiswelle ist alsdann gegeben durch seine recht- 

 winkligen Coordinaten x und z, oder, wenn a den Radius des Kreises 

 und ip den Winkel bezeichnet, welchen der nach dem Punkte x, z vom 

 Lichtpunkt gehende Strahl mit der z-Axe bildet, durch diese Polar- 

 coordinaten a und */'. 



Nimmt man die Vibrationsintensität für die Bogenlänge 1 der mit 

 dem Radius 1 um den Lichtpunkt beschriebenen Kreiswelle zur Einheit, 

 so sendet das im Punkte x, z gelegene Element ad(/' der Welle vom 

 Radius a die Schwingungsgeschwindigkeit: 



isin27TQ-^).d-/' 



nach dem Punkte der x-Axe, dessen Abscisse | ist, und der vom Punkte 

 X, z den Abstand d hat, wenn 2.^t/T die zur Zeit t auf der Kugel welle 

 vom Radius a herrschende Phase, T die Schwingungsdauer und / die 

 Wellenlänge bezeichnet. 



Die in der Bildebene im Punkte ;; der x - Axe erzeugte Bewegung 

 wird alsxlann durch das Integral: 



J~sm277(^~^)d- 



ausgedrückt, wenn dasselbe über alle wirksamen Theile der Kreiswelle 

 vom Radius a erstreckt wird. 



