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112. Denken wir uns in dieser Fig. 1 durch den Coordinatenanfang 

 gerade Linien y = cz gezogen, so lassen sich hinsichtlich der entlang diesen 

 Geraden stattfindenden Intensitäten ähnliche Betrachtungen anstellen, wie 

 bei den Beugungserscheinungen der kreisförmigen Oeffnung (§66 und 67 

 der vorigen Abhandlung), welche deshalb hier nicht wiederholt zu werden 

 brauchen. 



Unter diesen Geraden, zu welchen auch die y- und die z-Axe selbst 

 gehören, ist besonders ausgezeichnet die Gerade y = z, welche der Grenze 

 des geometrischen Schattens entspricht. Sie ist in Fig. 1 punktirt 

 eingezeichnet. 



Entlang der Schattengrenze hat man: 



M^ = ^(ul(z,z) + U;(z,z)),' 

 oder, weil für y = z : 



(T=:2z, ^ = 0, Ua(0, 0) = 0, 113(0, 0) = 



und daher zufolge (89): 



U-j (z, z) = 1 U ä- (4z, o) • cos z -|- 4- U| (4z, o) • sin z , 



U| (z, z) ^ — ^ ü-3 (4z, o) • sin z -|- i U| (4z, o) • cos z 

 ist: 



M^-^(uS(4z,o) + U|(4z,o)). 



Vergleicht man diesen Ausdruck mit demjenigen, welcher die Licht- 

 stärke in der Mitte des Beugungsbildes ausdrückt, nämlich mit (94): 



M^ = ^(u;(y,o) + Ui(y,o)), 



so erkennt man, dass die Intensität längs der Schattengrenze dasselbe Gesetz 

 befolgt wie entlang der y-Axe, und ihre Werthe dort für z = 1, 2, 3, ... 

 die, nämlichen sind, wie hier für y = 4, 8, 12, ... , folglich in der Tab. V. 

 bereits enthalten sind. 



Die Yergleichung dieser beiden Intensitätsausdrücke zeigt ferner, da 

 y dem Quadrate der Spaltbreite proportional ist, dass am Schatten- 

 rande die Lichtstärke ebenso gross ist als diejenige, welche 

 bei unveränderter Lage von Lichtpunkt und Bildebene ein Spalt von 

 doppelter Breite in der Mitte des Bildes hervorbringen würde. 



