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VI. Abschnitt. 

 Beugung durch einen schmalen Streifen. 



113. Bezeichnet r die halbe Breite des Streifens, und geht die vom 

 Lichtpunkt auf die Ebene des Streifens gefällte Senkrechte durch dessen 

 Mitte, so hat man die Integrale C und S (4) einerseits von — oo bis 

 — r, andrerseits von -j-r^is -|-cxd zu erstrecken. Da die Theilintegrale 

 (7| und a'i. (6) für diese Grenzen verschwinden, und die Theilintegrale 

 ^1 und yi. von — oo bis — r genommen offenbar denselben Werth er- 

 halten wie von -|- r bis +oo, so ergibt sich (12, 33): 



C = -r|/y(v,(y,z)-siniy + V,(y,z).cosiy), 



S = r j/ y (V|(y, z)- cos-l-y — V3.(y, z)-siniy) , 



worin y und z die nämliche Bedeutung haben wie bisher (91). 



Die Lichtstärke M^ = C' -\- S^ in irgend einem Punkte des Beugungs- 

 bildes ist demnach im gegenwärtigen Falle, wenn wir analog wie vorher 

 die Breite 2r des Streifens gleich 1 annehmen: 



M^ = ^(vl(y,z) + V;(y,z)). 



2y 



114. Da die absoluten Werthe von V^(y, o) und Vn(y, o) mit wachsen- 

 dem y stetig abnehmen, so kann die Intensität längs der y-Axe: 



M^ = ^(vi(y,o) + Y|(y,o)) 



keine Maxima und Minima besitzen, sondern nimmt mit wachsendem y 

 unaufhörlich ab. 



Die numerischen Werthe von 1/ ^ V^ (y, o), 1/ ~ V| (y, o) und M'^ waren, 



nachdem die Tab. XXII. zu Gebote stand, leicht zu erhalten; sie sind in 

 Tab. XVI. für alle ganzzahligen Werthe des Arguments y von y = o bis 

 y = 60 aufgeführt. 



