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wodurch /u^ eine leicht verständliche Bedeutung erhält. Der helle Theil 

 des Saturnringes scheint nun für diejenigen Werthe von i welche in 

 Frage kommen, undurchsichtig zu sein, d. h. es ist für ihn 



g cos 



eine verschwindend kleine Grösse; danach stellt sich jetzt Q so dar: 



Q = y .cosi 



wo y eine Constante ist. Diese Formel habe ich bereits in dem oben 

 citirten Aufsatze in der V. S. annoncirt. 



Noch ein zweiter Fall lässt sich sehr einfach erledigen, nämlich der, 

 dass der Phasenwinkel a nicht klein ist. Es ist klar, dass dann der 

 den beiden Cylindern gemeinschaftliche Theil von V gegenüber dem Inhalte 

 dieser Cylinder verschwindet und dass dann also, wieder den kleinen von 

 der Kugel begrenzten Theil vernachlässigt, sehr nahe ist 



Tr 9 7 /cos i -j- cos £\ 



K= 0^71 n\ r- ) 



V COSfiCOS« / 



wo i und e Incidenz- und Emanationswinkel bedeuten. Jetzt ergiebt sich 

 ^_rNf{a) cos i cos £ r, _ 2.cost + cos^i 



W 5 : — ; I i — - e COS i COS £ 



(X^ cos l -\- cos £ L J 



und da das zweite Glied als verschwindend klein gelten darf: 



„ r N _r, . cos i cos £ 



Q=—^-f{(^) TT (8) 



^'' cos l -\- cos £ ^ ' 



eine Formel, deren Einfachheit und Aehnlichkeit mit dem im ersten 

 Abschnitte zur Anwendung gelangten photometrischen Grundgesetze be- 

 merkenswerth sein dürfte. 



12. 



Um den Fall, der beim Saturnringe der wichtigste ist, wo nämlich 

 a stets einen kleinen zwischen und 6V2 Grad liegenden Winkel 

 bedeutet, zu verfolgen, muss nun F berechnet werden. Es bezeichne F^ 

 den Inhalt des nach der Erde gerichteten Cylinders (a, fe, c, d) (vergl. 

 die Figur auf pag. 469), Fj den des nach der Sonne gerichteten (a', &', c', d). 



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