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Heft 1. § 15.) auf die Temperatur (to, To, Tq) am Beginne der Versuchs- 

 gruppe zu reduzieren. Für unseren Kupferdraht von der Länge L 

 = 1,1 m = 550 Skalenteile und dessen gefundenen thermischen Aus- 

 dehnungskoeffizienten a = 0,000016 ist: 



l, = (c,-a,)— l,406(t,-to)-0,3(T,-To)-0,5(r,— ro)4-^-(r— To) 2) 



§ 9. Berechnung der wirklichen Längenveränderuiigen des Drahtes. 



Für eine allgemeine Beurteilung der hier in Frage kommenden 

 Beziehungen zwischen den Elementen der Erscheinung würden die An- 

 gaben der Skalenbeobachtungen genügen, wie in (1885. Heft 1.). Da 

 hier aber zunächst Verhältnisse quantitativ festzustellen sind, so erscheint 

 es notwendig, die wirklichen Dehnungen und Zusammenziehungen des zu 

 untersuchenden Drahtes thunlichst genau zu berechnen, weil sie den 

 Skalendifferenzen nicht genau proportional sind. Ich habe mich deshalb 

 mit der in meinen früheren Arbeiten hiezu verwendeten Formel nicht 

 begnügt, sondern, da die äusserste Genauigkeit geboten, eine noch grössere 

 Annäherung an den wahren Wert der Dehnung zu erzielen gesucht. 

 Die Ableitung der neuen Formel (3) ist in der als Anhang nachfolgenden 

 Theorie des Apparates enthalten. Ist z das Stück des Hebels von dessen 

 Stützpunkt bis zu jenen Punkt, in welchem die elastische Zugkraft des 

 untersuchten Drahtes ihn angreift, L, die Entfernung dieses Punktes bis 

 zum unteren Befestigungspunkt des Drahtes, h die Entfernung der Skala 

 vom Spiegel, endlich n, der vor und n der nach der Dehnung abge- 

 lesene Skalenteil, so ist die wirkliche Längenänderung l^ des Drahtes 

 von der Länge L bei t° C, alle Grössen in Skalenteilen gemessen : 



Da für unseren Apparat: 

 z = 35,4; h = 2806; Li = 705 Skalenteile, so ergibt sich zur Berechnung 

 der wirklichen Längenänderung A^ und l,. der Ausdruck: 



= 63079 ■ 10-'(n — n,) — 30042 ■ 10-'*(n'—n,') + 26880 • lO-'^n^—n,*) 4) 



Nur im ersten Glied ist bei den Berechnungen die Berücksichtigung 

 von 5 Stellen des Koeffizienten nötig. 



