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Stande des Drahtes entspricht sei Ej; ich nenne ihn, wie in der vorhin 

 erwähnten Abhandlung den sekundären E — M. Endlich zeige sich 

 nach der 5. Abspannung unter dem ständigen Zuge Z, eine Längenver- 

 änderung des Drahtes vom Betrage 1„ die nach mehr oder minder langer 

 Zeit wieder verschwindet; diesen vorübergehenden Längenzuwachs 

 habe ich bereits als elastische Nachwirkung bezeichnet. 



Darnach bestehen für diese drei Zustände des Drahtes folgende 

 Beziehungen : 



= i; 



E/F, 



Lt Z2 2 



L. Z, 



= i;+it 



L 



n. 

 in. 



e; f, 



Eliminiert man aus I und III, da es nicht beobachtbar, 1^, so ergibt sich: 



L.-Z, 



F, ve; eJ ' 



IV. 



Beziehen sich die Indices auf die Temperatur 0*^ und bezeichnet a 

 den linearen, thermischen Ausdehnungskoeffizienten, y aber die thermische 

 Konstante des sekundären E — M, wie ich sie früher schon (II. Cl. 

 XV. Bd. III. Abt. § 40.) genannt und dort auch ihrem Werte nach fest- 

 gestellt habe, so ergibt sich aus IV: 



Z, M _ l\ _1 



VEo Eo/ 1 — 



F, 



Vi ■ Y$^^t = ^* ^^^^ 



1-1-1 -fl 



Ex? — t \ 

 •C'O 



l_t^ F„_ 

 ^ ^ 14-at LoZ, 



Wird ein für allemal Lq und Fg bei 0*^ gemessen, und setzt man 



Z, 



p- = 77i , so ergibt sich mit Zulassung von Annäherungen bei nicht zu 

 hohen Werten von t (bei unseren Versuchen stets unter 10^ C). 



1 



l^ = L^fl-^^-'^)^]=l" 



5) 



