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Da sich En für dieselbe Spannung tTj als wenig veränderlich erweist, 

 und Eö für wachsende Amplituden der Dehnung nach den Uebersichten 



B und C abnimmt, so kann das Verhältnis ." nicht konstant sein, sondern 



'''0 



es muss mit Aq im allgemeinen wachsen. Aus der Uebersicht C berechnet 

 sich für: 



L 



n^ = 3,6526 



= 7,7110 



= 15,8280 



^ = 0,0311; 0,0375; 0,0531. 



= 0,0262; 0,0468; 0,0564. 

 = 0,0286; 0,0443; 0,0657. 



Man sieht, dass die Aenderung des elastischen Zustandes mit der 

 Amplitude der wiederkehrenden Dehnungen Äq ganz entschieden wächst, 

 indes es unentschieden bleibt, ob sie auch von der Spannung tt, wesent- 

 lich abhängt. 



§ 19. Die Unbeständigkeit des elastischen Zustandes bei konstanter Spannung 

 TTj nacli vorhergegangenen Deformationen. 



Die Gl. III (§ 11) beruht auf der Annahme, in 1^ sei keine für alle 

 Zeiten bleibende Streckung des untersuchten Drahtes enthalten, 

 sondern jedes 1^ verschwinde allmählich nach Wirkungsweise gänzlich. 

 Dass der Draht während aller Versuchsgruppen die Fähigkeit, sich auf 

 seine ursprüngliche Länge zusammenzuziehen, beibehalten hat, ist schon 

 aus dem Entstehen von Nachwirkungen 1^ bei jeder folgenden Gruppe zu 

 schliessen. Nichtsdestoweniger habe ich wegen der Wichtigkeit der 

 Frage nach Abschluss der Versuchsgruppen C, am 4./2. 87 den Draht 

 mit dem bisher verwendeten geringsten tt, = 1,6234 kg belastet, und 

 seine Nachwirkungsbewegungen alsdann noch mehrere Wochen hindurch 

 verfolgt, indem ich zeitweise Skalen- und Thermometerablesungen vor- 

 nahm und auf nachfolgende Art berechnete, welchen Stand der Skalen- 

 zeiger haben würde, wenn die Temperatur jener Versuchsgruppe, auf 

 deren Zeigerstellung alle weiteren Zeigerstellungen reduziert werden, 

 konstant geblieben wäre. 



Werden nämlich in Formel 2) a, , to, Tq, Tq und C5, tj, Ti, Tj je 

 gleichzeitig abgelesen, so gibt 1, die im zweiten Zeitpunkt der Ablesung 

 noch bestehende elastische Nachwirkung in Skalenteilen, oder den Ab- 



