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der weiteren Verlängerung X^ gehe der Halbmesser in r^, der Querschnitt 

 in fj. über. Ist ferner für die Verlängerung \[ der Koeffizient der Quer- 

 kontraktion (>', für jene 1^ + /-^ der Wert desselben (>, so ist: 



Fl = F,{l—i/f und 

 f, = F,(l-(>f 



Wird mit q das Verhältnis zwischen Dilatation und Querkontraktion 

 bezeichnet, so ist, wenn man 1^ wegen seiner relativen Kleinheit ver- 

 nachlässiget : 



() ^ q — - und (> =: q • -^ — 



Nun ist: 



Lt Z2 j Lt Z2 



e; f. *-e; F.(i-?f 



Geht man auf die Temperatur 0° über, so wird: 

 Lo(l+at) Z, 



E;(1— yt) F„(l+2at)(l-?)^ 

 1 k 



^= /f und 



i. = ;.o(i-(>)' = >^o(i-2(^) 



Da für die bei den vorliegenden Versuchen herrschenden niedrigen 

 Werten von t angenähert 1^ = n^ /oLq und /^ = tij /.„ Lq gesetzt werden darf, ist: 



(> = q (^1 + ^2) ^'0 » folglich : 



^ = /o[l-2q(77, + 772)Ao] 9) 



Der Wert von q ist bekanntlich nicht ganz sicher festgestellt. Das 

 arithmetische Mittel der von Poisson und Wertheim angegebenen 

 Werte ist |- (| -[- ^) = 0,3. Ob q für alle Metalle konstant sei, ist nicht 

 bestätiget. Kirchhoff, Okatow, Schneebeli fanden für Stahl überein- 

 stimmend ungefähr q = 0,3. Aber gerade für Kupfer fand W. Thomson ^), 



1) Handbuch d. theoretischen Physik v. W. Thomson u. Tait. Uebersetzt v. Helmholz 

 u. G. Wertheim. I. Bd. Tl. Teil. § 684. 



