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Nun bestehen ohne Berücksichtigung der Querschnittkontraktion 

 die Relationen: 



1 • Z 



Zq • zsin/? = Q • qcosß, sowie ° ^ = /.j ; 



1 • Z 

 Zp • z sin /? =: P - p cos of, sowie °- / = •^' ; 



iL • r 



1 • Z 



Z, ■ z sin /?, = Q • q cos «j , sowie ^r— ^ ^ A, . 



Diese Gleichungen liefern paarweise die Werte: 



j- _ lo Qq cos« „. 



' ~ E ■ P z ■ sin ß ^^ 



j / lo P p cos ß 



j lo Qq cos«, 



' ~ E ■ P^ ■ sin/Si 



9) 



10) 



und man sieht, dass das Produkt der zweiten und dritten Faktoren die 

 Grösse der spannenden Kraft der Flächeneinheit des Querschnittes in 

 der jeweiligen Stellung des Drahtes ausdrückt. Diese spannende 

 Kraft ist somit veränderlich. Setzt man die Konstanten: 



Qq A ^P 



-^^ ^ ?r, und -r-^ =: TTo, 



Fz~ ' F 



z 



so bedeuten ti, und 712 die spannenden Kräfte, welche durch die Gewichte 

 Q und P in der Flächeneinheit des Querschnittes hervorgebracht würden, 

 wenn während der Anspannung der Draht seine ursprüngliche ver- 

 tikale Lage beibehielte. Darnach ergibt sich : 



., lo cosa 



k' = 



L cos a 



71 



E ' sin/i 



. lo COSßi 



Es gestaltet sich die Gleichung 7) um in: 



1, COS cf 1^ li COS a li COS a, ^ ^ , 



E"''2-sIii^ + E'''^'sln7i~E'''^"slii^. ^ 



Abb. d. IL Cl. d. k. Ak. d. Wiss XVI. Bd. III. Abtb. 82 



