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Der früher aus den Dimensionen des Kupferringes berechnete Wert 

 ist für 17^ und für das hier gebrauchte Magnetoraeter (§ 58 am Schluss) 



G' ^ 0,31183, 



so dass ein Unterschied zwischen dem jetzt beobachteten und dem aus 

 der Berechnung folgenden Verhältnis der Galvanometerconstanten beider 

 Stromkreise sich nicht ergeben hat. 



Angenehm ist diese üebereinstimmung auch deswegen, weil der dicke 

 Kupferring bei der Bestimmung des elektrochemischen Aequivalentes mit 

 W. Kohlrausch gebraucht worden war. Zugleich findet sich also wenig- 

 stens für das vorliegende Exemplar des Kupferringes keine Bestätigung 

 des. mir freilich von vornherein unwahrscheinlichen Bedenkens, dass der 

 Strom sich wegen Strukturverschiedenheiten merklich ungleich in einem 

 solchen Ringe verteilen möge. Für manche Zwecke sind doch solche 

 dicke Ringe nicht gut zu entbehren. 



Inconstanz der Galvanometerfunktion. 



66. Bildet die Galvanometernadel mit der Windungsebene des Multi- 

 plikators den Richtungswinkel </), so ist das Drehungsmoment des Stromes 

 auf die Nadel kleiner als in der maximalen Parallelstellung, um einen 

 Betrag, welcher dem Quadrate von cp proportional ist. Diese Correction 

 kann man in zwei Teile trennen, nämlich erstens in das Heraustreten der 

 Nadelpole aus dem Bereich der Maximal Wirkung des Stromes und zweitens 

 in den Umstand, dass die elektromagnetischen Kräfte nicht mehr recht- 

 winklig am Magnet angreifen. Wir wollen vorläufig beides zusammen- 

 fassen und setzen 



G^^ = ö(l-g.r/)2). 22) 



66a. Multiplikator I, 1886. Die Constante g wurde so be- 

 stimmt, wie ich früher angegeben habe.^) Derselbe constante Strom 

 durchläuft den Hauptmultiplikator und eine Wiedemann'sche Bussole, 

 deren Empfindlichkeit man durch Regulirung des Rollenabstandes der- 



II Wied. Ann. Bd. 26, S. 431. 1885. 



