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beobachtungen in jede Gruppe besonders eintreten. Wenn man berück- 

 sichtigt, wie viele Beobachtungsdata hier zusaranaenwirken, von denen 

 jedes mehrere Hunderttausendtel, einzelne aber auch Zehntausendtel Fehler 

 bewirken können (vgl. § 9). so erscheinen die Abweichungen durchaus 

 erklärlich. 



Gerade bezüglich der constanten Einflüsse kommt den Ergebnissen 

 des zweiten Jahres nun die grössere Glaubwürdigkeit zu. 



Denn erstens sind die Hilfsmittel zur Bestimmung der Galvano- 

 meterconstante, dem schwierigsten Teile der Arbeit, hier vollkommener 

 und das Resultat setzt sich aus einer kleineren Anzahl von Einzelmes- 

 sungen zusammen. 



Zweitens gebt der Polabstand mit einem etwa dreimal kleineren Ein- 

 fluss, als 1886, in den absoluten Widerstand ein. Weiter haben die 1887 

 gebrauchten Magnetometer einen fast verschwindenden magnetischen 

 Eigeneinfluss. Auch der Umstand ist zu beachten, dass die aus verschie- 

 denen Schwingungsweiten erhaltenen log. Dekremente 1887 besser über- 

 einstimmen als 1886. 



Schlussresultat. 



85. Ich gebe mit Rücksicht auf diese Vorzüge dem zweiten Haupt- 

 mittel das doppelte Gewicht und erhalte 



1 Ohm = 1,0632 Siemens oder :^^ Quecksilber 0*^. 

 1 Siemens = 0,9406 Ohm. 



Professor Glazebrook hatte die Güte, unsere Neusilbernormale Nr. I 

 mit der British-Association-Einheit in Cambridge zu vergleichen. Er 

 findet hierbei 



1 B. A. E. = 1,0489 Siemens, 



so dass nach unserer Messung sich ergibt 



IB.A.E. = 0,9866 Ohm. 

 Drücken wir unsqr Resultat schliesslich in der Form aus, dass wir 

 den absoluten specifischen Widerstand der Volumeinheit Quecksilber an- 

 geben, so ist 



1 ^ Quecksilber 0« = 94060 g]. 



