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ganz ähnliches Phänomen vorliegt, wie etwa bei Sirius oder Procyon, 

 musste zuerst, in Anbetracht der hier vorliegenden complicirten Verhält- 

 nisse, gezeigt werden, dass dergleichen Anomalien nicht etwa Folgen der 

 Einwirkungen der beiden Sterne A und B sein können. Die Frage nun, 

 ob Bewegungen, wie sie der Stern C zeigt, in einem System von 3 sich 

 gegenseitig anziehenden Massenpunkten unter den obwaltenden Verhält- 

 nissen stattfinden können, habe ich mit Hülfe eines einfachen und allge- 

 meinen Theorems verneinen können , welches fast ohne Rechnung durch 

 ein blosses Betrachten der vorliegenden Beobachtungsergebnisse eine Ent- 

 scheidung gestattet. Ich komme auf diesen Punkt im folgenden Para- 

 graphen ausführlicher zu sprechen. 



Dies waren die wesentlichsten Resultate meiner früheren Unter- 

 suchungen. Ich will nun gleich, mit Weglassung aller Einzelheiten, zu- 

 sammenfassen, was die folgenden Seiten enthalten. 



Nach den obigen Bemerkungen muss gegenwärtig der Versuch, aus 

 den Beobachtungen von A und B die Masse des Sternes C und die Lage 



seiner Bahn um — ^ — bestimmen zu wollen, als aussichtslos angesehen 



werden. Man wird dieses Problem erst in ferner Zukunft lösen können. 

 Dies wird vielleicht nicht früher möglich sein, als bis sich die Bewegung 



von C um ^ — so entwickelt hat, dass man eine directe Bahnbestim- 



mung für C mit Erfolg versuchen können wird. Dann wird allerdings 



die ganze Sachlage mit einem Schlage ausserordentlich vereinfacht werden. 



AA-B 

 Denn kennt man die Umlaufszeit von C um — ~ — , so geben die Kepler'- 



sehen Gesetze sofort einen Werth für das oben mit -—, — bezeichnete 



1 -\-ni 



Massenverhältniss. Unter den obwaltenden Umständen, wo also gewisse 



Willkürlichkeiten nicht zu umgehen sind, musste der Vortheil, mit den 



früheren Rechnungen in Contact zu bleiben, von massgebendem Einfluss 



bei der Wahl der Ausgangspunkte der vorliegenden Untersuchungen sein. 



Ich habe also angenommen: 1) der dritte Körper, welcher die Bewegung 



von B um A beeinüusst, bewegt sich nahezu in der Projectionsebene. 



2) Seine Masse ist dieselbe wie bei den Elementen VIII. 



Mit diesen Annahmen habe ich nun die ganze Störungsrechnung 



