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41) - t— JM 



f, ist nämlich nichts anderes als f- - ' -^ — ^, wo f der pff. 18 bereits be- 



??2' -j- W2 



rechnete Ausdruck ist. Es wurde schon oben erwähnt, dass — ~ — - 



IHj + Wg 



voraussichtlich einige Einheiten sein wird. Wir haben es =: 2.4 ange- 

 nommen. Ferner kann, wie noch weiter unten erwähnt werden wird, 

 angenommen werden, dass sehr nahe m^ = m^. Hieraus ergiebt sich 



ß = 0.9 ; ß = 3.4 ^ 



Aus der pg. 18 ausgeführten Rechnung folgt also, dass das Glied af\ 

 wegen seiner Kleinheit jedenfalls nicht in den Messungen zum Vorschein 

 kommen wird. Aber auch das zweite Glied ist verschwindend. Sehr 

 nahe ist nämlich, wenn ,« eine Constante bedeutet: 



ih—r = — 200Ü + ,« 



g = 0:25 



(>;=5:44 



und infolge dessen 



ß(p= 0.0011 ^cos(2,« — 40^^) 



Es folgt also wiederum, dass eine Abweichung von dem Kepler'schen 

 Flächensatze in der Bewegung des Schwerpunktes S^ um S, in den Be- 

 obachtungen sich nicht verrathen wird. Dass auch die anderen Kepler'- 

 schen Gesetze in dieser Bewegung eingehalten werden, ist nun auch nach 

 bekannten Entwickelungen ohne Weiteres anzunehmen. 



Es wäre nun noch die Bewegung von C um S^ zu betrachten. Die 

 völlige Analogie dieser Betrachtung, mit der, welche bei der Bewegung 

 der Sterne B und A um einander angestellt worden ist, überhebt uns 

 aber dieser Mühe. Zuerst ist sofort zu sehen, dass hier die Abweichungen 

 von den Kepler'schen Gesetzen viel kleiner sein werden wie dort, weil 

 die Distanz C S.2 viel kleiner ist als die Distanz A B ; ferner weil voraus- 



sichtlich — ?— — ^> 1. Hiezu kommt noch die Bemerkung, dass auch 



hier wieder ein beträchtlicher Theil der Störungen sich durch eine 

 passende Wahl der elliptischen Bahnelemente berücksichtigen lassen wird, 



