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diese betreffenden Unbekannten aus den Beobachtungen sicher zu be- 

 stimmen gegenwärtig noch fortbesteht, üebrigens war dies schon nach 

 den Ergebnissen meiner früheren Arbeit vorauszusehen. Es wird noch 

 eine einige Zeit vergehen, bis in dieser Beziehung eine gründliche Aender- 

 ung der Sachlage eintreten wird. 



§ 4. 



Zufolge der Resultate meiner früheren Untersuchungen und zufolge 

 der oben (§ 2) gemachten Bemerkungen gehe ich ohne Weiteres dazu 

 über, die Annahme zu verfolgen, der Stern C bewege sich um einen als 

 Schwerpunkt eines dynamischen Systemes aufzufassenden Punkt «S^g? welcher 

 wiederum in Folge der anziehenden Wirkungen sich um den Schwerpunkt 

 von A und B bewegt. Wir haben oben (§ 2) gesehen, dass es bei dem 

 Genauigkeitsgrad, der den Messungen zugeschrieben werden kann, voraus- 

 sichtlich ausreichend sein wird, sowohl die Bewegung von C um ^2, als 

 auch die des Punktes S^ um den Schwerpunkt von A und B als nach 

 den Keplerschen Gesetzen vor sich gehend anzunehmen. 



Zunächst soll die einfache Annahme, die ich in I allein verfolgt 

 habe, gemacht werden, nämlich, dass sich die Projection von C um 

 diejenige von Ä, in einem Kreise mit gleichförmiger Geschwindigkeit 

 bewegt. Bezeichnet a den Radius dieses Kreises, p und q den (beob- 

 achteten) Positionswinkel und Distanz des Sternes in Bezug auf den 

 Schwerpunkt von A und B, p^ und q^ dieselben Grössen von ä, und 

 c den Winkel, welchen n mit der Richtung bildet, von welcher die Po- 

 sitionswinkel gezählt werden, so hat man 



(j cos (p — p^) = (>o + o cos (c —Po) 



(j sin (p—Po) = ^ sin (c—p^) 



Hieraus ergiebt sich 



tg (p — Pf.) = — — — —. — ^M^ xmd hieraus : 

 ■ Qo-\- aGos {c-p„) 



p—Po = l-smic~ Pq) — ^ (^) sin 2 {c-p^) 



Da im vorliegenden Falle — ungefähr = ^ ist, so folgt, dass be- 



