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stoss mit dem festen Planeten erfolgt, zu nehmen hätte. Hält man aber 

 fest, dass auch die äussersten Lufttheilchen noch zu dem System, das 

 wir Planet nannten, gehört, so sieht man sofort, dass der Schwerpunct 

 dieses Systemes sich nach den Gleichungen (1) bewegen muss, wo also 



-^ die Geschwindigkeit ist, welche die auffallende Masse beim Eintreten 

 et v 



in diese äussersten Luftschichten besitzt. Man hat also bei etwaigen ge- 

 naueren Rechnungen darauf zu achten, dass man den Radius des übrigens 

 im folgenden stets als kugelförmig betrachteten Planeten angemessen zu 

 vergrössern hat. 



Die Ermittlung des Störungscomponenten ist nun sehr einfach, wenn 



die Geschwindigkeitscomponenten ,^, -^, -77 gegeben sind. Diese be- 

 ziehen sich aber auf einen mit planetarischer Geschwindigkeit um die 

 Sonne bewegten Massenpunct, sie sind also abhängig von der Anziehung 

 der Sonne sowohl als auch des Planeten. Vernachlässigt man die 

 letztere, so sind die gesuchten relativen Geschwindigkeitscomponenten 

 in der einfachsten Weise bekannt. Von vornherein erscheint aber eine 

 solche Vernachlässigung als durchaus nicht statthaft, weil im Gegentheile 

 die relative Geschwindigkeit zweier zusamnienstossender planetarischer 

 Massen bekanntlich sehr nahe so berechnet werden kann, als ob die 

 Sonne gar nicht und nur der anziehende Planet vorhanden wäre.^) Jeden- 

 falls ist eine nähere Untersuchung dieses Zusammenhanges nothwendig. 

 Ehe dies geschieht, soll noch die Gleichung (2) umgeformt werden. 

 Dieselbe bezieht sich auf ein festes Coordinatensystem. Führt man nun aber 

 relative Coordinaten ein und zwar in Bezug auf den Schwerpunct des 

 Körpers mit der Masse m,, vor dem Zusam men stoss , dessen Coordinaten 

 Zo Yq Zq seien und in Bezug auf den Schwerpunct des ganzen Körpers nach 

 dem Zusammenstoss mit der Masse m und den Coordinaten J" FZ, indem 

 man setzt 



X ^= I -\- X M = 2m 



^0 = ^0 + ^0 ^0 = ^m^ 



Ij \'ergl. Laplace möcanicjue cäleste, livre IX, Chap. IL 



