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Hieraus folgt 



^ _ /j I sin (y — a )\ v^ 



dy i '" sin^f jRv cos 



woraus sich sofort ergiebt 



ö /^ V sin'' 5^ cos -s 



^ ~ ^^0^ '2sinCsin|cos(^-|C) (4) 



Die Formeln (3) und (4), letztere in weniger einfacher Gestalt, sind 

 bereits von Schiaparelli a. a. 0. abgeleitet worden. 



Wir können jetzt die Zunahme der Geschwindigkeitscomponenten 

 eines Planeten, wofür wir im Folgenden die Erde nehmen werden, durch 

 den Zusammenstoss mit einjem Meteorschwarm leicht berechnen. Wegen 

 der Symmetrie, welche um die gemeinschaftliche Richtung der Asymptoten 

 aller Bahnhyperbeln stattfindet, wird eine Zunahme nur in dieser Richtung 



stattfinden. Wir haben nach Art. 1 die Summe 2m -~ zu bilden, wo m 



nt 



die auf einen Punct der Erde in der Zeiteinheit auffallende Masse und 



-^ dieGeschwindigkeitscomponente derselben in der Richtung der Asymptote 



ist. Nennt man nun D die Masse, welche in der Zeiteinheit durch die 

 Flächeneinheit einer auf der Asymptote senkrechten Ebene in sehr grosser 

 Entfernung von der Erde hindurchgeht, so ist die Masse, welche auf 

 die oben betrachtete sehr schmale Kugelzone fällt 



2 uDy dy 



Bezeichnet noch ,« den Winkel, den diejenige Tangente an die Bahn- 

 hyperbel, welche die Erde in einem Puncte jener Zone schneidet, mit der 

 Asymptote bildet, so hat man 



2:m-r:^=A^^22nDyv cos f.^- dy 



€1 h 



Die Summe 2 kommt einer Integration in Bezug auf y zwischen 



