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dass der Planet (Erde), dessen Bewegung untersucht wird, sich in der 

 Ecliptik bewege. Sind dann w, ß, l, ungestörte heliocentrische Ge- 

 schwindigkeit des Meteores, Breite und Länge des wahren Radiations- 

 punctes, V und L Geschwindigkeit und Länge des Apex der Planeten- 

 bewegung, während alle früheren Bezeichnungen bestehen bleiben, so hat 

 man : 



W cos ß cos >t. =: ^0 COS ß' COS l' V COS L 



w COS ß sin l ^ Vq COS ß' sin k — F sin L 

 w sin ß = Vq sin ß' 



Hierbei ist darauf geachtet, dass der Radiationspunct die Gegend des 

 Himmels angiebt, woher die Bewegung erfolgt, der Apex dagegen an- 

 zeigt, wohin sich der Planet bewegt. Aus den angeführten Gleichungen 

 ergiebt sich: 



vl = io''^V"'-\-2wVco^ßco^(;k — L) 



Die Gleichungen (4) des vorigen Artikels werden jetzt: 



(1) = — TT '^ (w COS ß COS l -\- VcosL) W 



\ / in 



(2) = — 7r^^(M;cos/?sin;.+ FsinZ)pr 



(3) = _^^?!Ä^^sin/?- W 



worin 



PP_ K + F^ + G 4- 2 m; Fcos/?cos (A — L)] ^ 

 ~ M;^-i- F* + 2i«;Fcos/^cos(Ä — L) 



Es handelt sich nun um die Auffindung der Mittelwerthe von (1), (2) 

 und (3), wenn die wahren Radianten gleichmässig am Himmel vertheilt 

 sind. Diese erhält man, wenn man mit dem Flächenelemente cos ß dß dl 

 multiplicirt, darauf in Bezug auf die ganze Kugeloberfiäche integrirt und 

 das Resultat durch 47t dividirt. 



Setzt man also 

 Abb. d. IL Cl. d. k. Ak. d. Wiss. XVII. Bd. IL Abth. 62 



