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/a — aY 

 T\JR — JE) = E'^cos{v'—v)hl" ± I (va—v a 



(a — o) (a — o') 

 — E' ^ E ( 1 + 2 cos ^ (;;'— t)) h - +_ - :^(v o 



-j-R'R^cos(v'—v) 



a 



2h\ rL 



i-Ji 



N 



NN 



(v a — V a) 



-- + + 



V ff) 



+ + 



NN 



+ (vn — j'ff ) 



- - + + 



— E 



('(^-) 





{^' 



G){va - 

 + - + 



VJ) 



T^R(Jv — /lv\ = E sh\{v'—v) X alles Folgende: 



(ff — ff \ 2 

 — ±. ) (VG — va 

 N / i-- + + 



— 2R'R cos (v'— v) h ^ ± 



+) 

 (ff — ff) (ff'— ff') 



NN 



i^ (v a — V a) 



- + + 



+ 



/ /ff — ffWff'-ff') j, \ 



R^ I hl:z -r ^- +L/VO' — va'\-l- -^rzr{a — ffwvff'— va'\ I 



\ NN (-- ++J^^'^- +A_+ +_;/ 



II 



Illa 



Illb 



IV 



V 



VI 



VII 



Die entsprechenden Formeln für J R' — JR'nndJv' — J v' werden aus obigen 



+ - + - 



abgeleitet, indem man folgende Grössen vertauscht: 



R und JR mit R' und JE' 



V und Jv mit v' und Jv' 

 h mit h' 



ff und ff mit ff' und ff' 



+ - + - • 



T mit — T . 



Nehmen wir nun an , das dioptrische System habe Zc -|- 1 brechende Flächen 

 0, 2, ... 2 Je, so können wir die obigen Formeln 2 Zc -j- 1 mal untereinander schreiben 

 und jedesmal au Stelle der Plus- und Minuszeichen unter den Buchstaben die Indices 

 2i-f-l, 2i — 1 der der jeweiligen 2 i*^"^ Brechung nachfolgenden, beziehungsweise 

 vorangegangenen Medien setzen, ferner die nichtmarkierten Buchstaben h, N {T, R, 

 R', V, v' bleiben durch alle Brechungen konstant) mit dem jeweiligen Index der 

 brechenden Fläche versehen. Werden ferner die Objektpunkte in der ersten Ebene 



